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 électrique sur la «rande spbère , atteint sot< winirifum vers le 75*. dcj^ré. 

 Au reste , en égalant les épaisseurs qui répondent à deux points difl'crens 

 sur la nièuie sphère , el déterminant par cette équation le rapport 

 des quantités totales d'électricité qui recouvrent les deux surfaces , on 

 pourra produire, à volonté, un niinimuin dans l'intensité de l'électricité, 

 lequel tombera quelque part entre les deux épaisseurs rendues égales. 

 Le Mémoire dont nous rendons compte renferme un second exemple 

 de ce niinimum , produit en égalant les épaisseurs extrêmes sur la petite 

 sphère; el ce cas est, eu outre, remarquable, en ce que rintensité 

 est presque constante et ne varie pas d'un vingt- cinquième au-dessus 

 ou au-dessous de la moyenne, dans toute l'étendue de la petite sphère ; 

 d'oîi il résulte qu'elle se maintient en présence de la grande sphère 

 électrisée , presque comme si elle n'en éprouvait aucune influence ; cir- 

 constance qui tient, non pas à la faiblesse de l'électricité sur la grande 

 sphère ; mais à une sorte d'équilibre entre son action sur la petite , et 

 la réacliou de celle-ci sur elle-même. 



On examine aussi en particulier le cas où les deux sphères que l'on a 

 prises pour exemple , ont été mises en contact , et ensuite éloignées l'une 

 de l'autre. A l'instant de la séparation , la petite sphère donne des signes 

 d'électricité négative à la partie de sa surface qui est tournée vers la 

 grande : cette électricité subsiste encore quand la distance des deux sur- 

 faces est devenue égale au plus petit rayon ; mais elle est alors très-faible ; 

 et si l'on augmentait la distance, ou si l'on diminuait le rapport du plus 

 grand au plus pclil rayon , cette électricité diminuerait jusqu'à devenir 

 nulle , et ensuite positive , au point de l'axe qui tombe entre les deux 

 sphères. Dans un cas pareil , Coulomb a trouvé l'électricité égale à 

 zéro, en prenant deux sphères dont les rayons étaient entre eux comme 

 II et 4 > ^^ dislance des surfaces étant , comme plus haut, égale au 

 moindre rayon. Pour comparer sur ce point important de la théorie à 

 l'observation , on a fait le calcul avec les données de Coulomb , et au lieu 

 de zéro, on a trouvé une électricité négative égale à moins d'un vingt- 

 sixième de la moyenne; quantité assez petite pour qu'elle ait pu être in- 

 sensible dans l'expérience de ce physicien. 



Les séries qui servent à calculer les épaisseurs de la couche électrique , 

 cessent de converger lorsque les deux sphères sont très-rapprochées l'une 

 de l'autre ; mais, par Je moyen de leur expression en intégrales défi- 

 nies , on parvient à les trausiormer eu d'autres séries qui sont d'autant 

 plus convergentes que la distance des deux sphères est plus petite. De 

 cette manière , on a pu déterminer ce qui arrive dans Je rapprochement de 

 ces deux corps , soit avant qu'ils se soient touchés , soit quand on les a 

 d'abord mis en contact , et qu'on vient à les séparer. 



Dans le premier cas , on trouve que l'épaisseur de la couche électrique 

 aux points les plus voisins , sur les deux surfaces , augmente indéfini- 



