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cliîssanl absolu , on a T' = T; ceci est une suite de ce que , à mesure que 

 Je pouvoir rcflccliissaut de^ diminuera , son pouvoir émissifcx son pom'oir 

 absorbant auf^menleront éo;aIemenl (i). Mais les choses se passeront évi- 

 denimeni ti'uuo niaiiirre diflerente, si, dans la même supposition, on 

 a T' >T, ou T'<T. 



De ce qui précède , nous pouvons déduire les trois principes suivons : 



1". Si mi corps Â , claiii à une température quelconque T', et ayant un 

 pouvoii léflécliissant absolu , occupe un espace e ; et si tons les points de 

 l'espace environnant E sont à une même température T , on pourra 

 supposer que les ravons du calorique traversent l'espace e, suivant toutes 

 les direciious imaginables, comme si cet espace était parfaitement libre. 



2". L'espace /' pourra encore être supposé traversé librement par les 

 l'ayons du calorique , si , toutes choses éf^ales d'ailleurs , on substitue au 

 corps A un corps/», qui n'aura pas un pouvoir réfléchissant absolu , mais 

 qui sera à la température T de l'espace E; en sorte que de chaque point de 

 l'espace c , occupé par le corps B , il pailira autant de rayons de 

 calorique, que quand cet espace était libre et à la température T. 



3". Enfin , si l'espace e est occupé par un corps C , qui, étant à une teai- 

 pérature T', n'aura pas, comme le corps A, un pouvoir réfléchissant absolu, 

 il partira des points de cet espace plus ou moins de rayons que quand il était 

 libre , et à la température T , suivant qu'on aura T' > Ton T < T. 



Nous pensons qu'en ajoul irit ces principes à ceux qui sont déjà connus, 

 il sera (acile d'expliquer les phénomèues de manière à sauver toute dilll- 

 c.ulté. Pour en fournir d'abord une preuve , supposons qu'un corps Q , 

 ayant une température T", soit placé au milieu d'un espace E , qui sérail 

 à la même température, ce corps ne pourra ni se refroidir, ni s'échaufler. 

 Mais, sa température s'abaissera dès qu'on lui présentera un corps Q', qui 

 sera moins chaud que lui , parce qu'il perdra aux échanges qu'il fera 

 avec Q'. Nous observerons ici que la théorie serait prise en défaut , si l'on se 

 horuait à avoir égard aux échanges qui auront lieu entre (!) et ^'. En effet, 

 au moment où Q' est présenté à Q , ce deruïpr corps ue semblerait pas 

 devoir se refroidir, puisqu'il n'envoie pas plus de rayons de calorique que 

 l'instant d'avant, et qu'alors il a l'avantage de recevoir de ()' du calo- 

 rique rayonnant. Cette objection tombe d'elle-même aussitôt que l'on fait 

 attention que des points de l'espacée, occupé par le corps ^', il part 

 moins de rayons de calorique que quand cet espace était libre. Le corps <^>' 

 doit être ici assimilé au corps C (troisième priricipe) , lorsqu'on a T' < T. 

 En parlant de ce même principe , on prouverait aisément que ^^' étant 

 toujours moins chaud que Q , s'il était cependant plus chaud que l'espace 

 £ , le corps Ç> se refroidirait moins vîle , lorsqu'il serait en présence de 

 Q' , que quand il se trouverait seul au milieu de l'espace E. 



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(i) l'oyez le Traité de physique de M. llaiij , toni. i , pag. 89, 



