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vite, de sorte que le gaz y est non seulement porté à sa température d'in- 

 flammation, mais encore brûlé d'une manière notable. Conformément aux 

 indications d'une Note publiée dans les Comptes rendus du 27 juin \()o\. 

 dont nous adopterons ici les notations, nous appliquerons à cette quasi- 

 onde les formules (i) et (2) de ladite Note. 



» 2. Que se passe-t-il en arrière du front de l'onde? Entre plusieurs 

 hypothèses possibles, nous signalerons les suivantes : 



» 1° La dissociation est négligeable; le gaz, entièrement brûlé dans la 

 quasi-onde, est devenu un gaz sans variable chimique. 



» 2" La dissociation n'est pas négligeable; la combustion, incomplète 

 dans la quasi-onde, s'achève ensuite suivant la loi admise par M. Duhem 

 puis par Robin dans leurs recherches sur la prop:igation des explosions, ou 

 encore, si la température est assez haute pour que les frottements chi- 

 miques soient nuls, suivant la loi de la dissociation. 



» Dans tous les cas, dans le mouvement qui suit l'onde, la pression est 

 fonction de la densité seule, et l'on peut appliquer les considérations du 

 n° 3 de notre Note du 27 juin. L'onde explosive se propageant avec une 

 vitesse constante, c'est-à-dire sans altération de la disconlinuité, nous 

 exprimerons ce fait en écrivant que les vitesses D et IL de ladite Note 

 sont égales. 



» 3. Nous suivrons la première hypothèse, ce qui ne peut être considéré 

 que comme une première approximation, iniiscpie nous négligeons ainsi la 

 dissociation dans des circonstances oîi elle existe certainement. Nous sup- 

 poserons qu'il s'agit de gaz parfaits, mais de gaz dont les chaleurs spéci- 

 fiques varient avec la température, suivant les lois de MM. ]Malkird el 



Le Chalelier. La pression/; vaut alors — ^, rr étant la masse de eaz occu- 



pant, dans les conditions normales, 22.J20"" ; R étant une cor.staiilc, la 

 même pour tous les gaz. 



)) L'égalité entre D et Ho s'écrit : 



'-(?2— Pi) \ ^i '^1 .' Tô, r^ - 



» Soit L le pouvoir calorifique à volume constant et à la température T,, 

 c la chaleur spécifique des gaz brûlés à volume constant. La loi adiabalique 

 d'Hugoniot [équation (i) de notre Note du 27 juin | s'écrit ici : 



(.) -L4-j_-'V^T + |(|LT. + A;T,j(p.-p,) = o. 



