SÉANCE DU <S AOLT 1904. 4o3 



au premier, sont nulles; de sorte que le potentiel Aq du dissolvant dans la 

 solution, fonction delà température, de la pression etdu rapport -^5 déve- 

 loppée suivant les puissances dex,, se réduit à 



soit, d'après (2), à 



(3) A„ = H„--^A, 



Ho étant le potentiel du dissolvant pur à la pression et à la température de 

 la solution. 



» Si l'on applique cette dernière formule à la solution dont la pression 

 est devenue p -\- Ap par l'introduction dans le dissolvant pur, à volume 

 constant V, de la proportion très petite a\ du corps dissous, il f.iut rem- 

 placer H„ et A par les valeurs U^ -h AHo et A + AA que prennent ces fonc- 

 tions, quand on y remplace p par p -{- Ap; le potentiel ainsi obtenu sera 

 resté égal à H^, valeur qu'avait le potentiel du dissolvant avant l'intro- 

 duction du corps dissous, de sorte que l'on peut poser 



H„ = H„ + An„-^(A + AA), 



et l'équation (4) devient 



(5) ■ VA/; = ^.(a + ^A/, 



» D'autre part, d'après la loi de M. Van'tHoff, Ap satisfait à la relation 

 (G) VA/; = a;,RT, 



R étant une même constante pour tous les corps dissous, si l'on admet la 

 loi d'Avogadro et d'Ampère dans toute sa généralité. 



