SÉANCE DU 7 NOVEMBRE 1904. 725 



» Pour analyser netteinenl le phénomène, considérons le cas simple d'un cylindre 

 vertical renfermant de l'eau chaude à la température absolue T„, sous la pression cor- 

 respondante /)„. Plaçons sur la surface libre un piston chargé d'abord du poids néces- 

 saire pour équilibrer la pression, puis supprimons brusquement le poids, de façon à ne 

 plus avoir sur le piston que la pression atmosphérique. Le piston va être projeté de 

 bas en haut, suivi par le mélange d'eau et de vapeur. Admettons que le mouvement ait 

 lieu dans le cylindre par tranches horizontales el négligeons les pressions dues au poids 

 de l'eau. La chute de pression produit immédiatement, au contact du piston, une vapo- 

 risation partielle. La vaporisation se propage de haut en bas et, au bout du temps t, 

 le lluide est composé de deux parties : l'une, encore liquide, occupe, à partir du fond, 

 une hauteur z; l'autre, plus ou moins vaporisée, surmonte la première. La tranche qui 

 les sépare, et qui est sur le point de se vaporiser, renferme de l'eau à la température T^. 

 La pression de cette tranche est /^j,, car, si elle surpassait po, la vaporisation ne pourrait 

 se produire et, si la pression n'atteignait pas p^, la vaporisation serait déjà commencée. 

 En vertu du principe de Pascal, la même pression />„ règne dans toute la partie liquide, 

 qui est encore immobile. On voit que, tant qu'il reste dans le cylindre une partie 

 liquide, la pression sur le fond demeure égale à/i„. Dès que la vaporisation s'étend à 

 la totalité du fluide la pression sur le fond diminue. 



» Il est intéressant de calculer le temps au bout duquel la pression sur 



le fond commence à décroître. A cet effet, cherchons la vitesse V =: — --^ 



avec laquelle se déplace la tranche séparative, ci-dessus définie. Le chan- 

 gement d'état, dans la partie qui est en train de se vaporiser, peut être 

 regardé comme adiabatique et il s'ensuit que, dans cette partie, la pres- 

 sion p est fonction de la densité p. Ceci étant, la théorie bien connue de 

 Hugoniot, relative à la propagation d'une discontinuité dans un milieu 



fluide, montre que V est égal i' v/y^ • 



» On sait que, dans la transformation adiabatique d'un mélange d'eau et de vapeur*, 

 si X désigne la proportion de vapeur, G la chaleur spécifique de l'eau, /• la chaleur 



latente de vaporisation, l'expression ClogT-i- -^rr est constante. En dilTérentiant cette 



relation et faisant ensuite ./■ = o, puisque, pour la tranche considérée, la vaporisation 

 est à son début, on a 



C dT -+- r dx- = 0. 



» D'autre part, si 1 est le volume spécifique de l'eau et ii l'excès du volume spécifique 

 de la vapeur sur celui de l'eau, à la température T, on a, en appelant p„ la densité de 

 l'eau : 



p ( <J -I- «J? ) = Po t. 



» DifTérentions, en regardant t et p„ comme constants, et faisons ensuite x = o, 

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