SÉANCE DU l4 NOVEMBRE igo/i- 7H7 



)) La loi adiabatique d'Hiigoniot s'écrit 



(Les quantités de chaleur sont exprimées en unités dynamiques.) 



» Nous supposerons que la discontinuité en p, produite par l'onde de 



choc, ne dépasse pas une certaine limite. 

 » 2. ^1 et p, étant donnés, l'équation 



(3) (/J. +/J)(P. - ?) + 20, p(a -£,) = " 



détermine s en fonction de p. Évaluons la variation d'entropie au passage 

 de l'onde de choc. On a 



s-i-s,---^] ^«P = (?2-p,) 



. ■ ■ /■ /f'A I • 1 *i! 



» Si la discontinuité n est pas trop Jorlc, i-^j a le signe de ^ 



Or 



ds 

 - se caicuie sans uuucuiie p; 



K^ fç>l ù[>i Pi?-2 P2 — /J1 



^ se calcule sans difficulté par (2) et l'on voit que l'on peut écrire 



«P2 



^^) i'i *i— /, i\dp.2\r' ()p, r-' p,— pi 



\pi piJ "■''■2 



» Dans celte formule, r désigne la densité dans un état paiticulier pris 

 comme état initial; 4 ^ c'est, par rapport à cet état initial, le carré de la 



vitesse du son H., dans le milieu 2; ^ El^'^ c'est le carré de la vitesse D 



'- f2— Pi 



de l'onde de choc. Enfin le dénominateur 2T2+ ( -^ 1 ) -x^' est positif 



si la discontinuité p n'est pas trop forte. 



» Admettons, comme conforme au principe de Carnot-Clausius , que le phé- 

 nomène irréversible du choc doit faire croître l'entropie ( ' ). 



» Dès lors une discontinuité obéissant à la loi d'Hugoniot se propage 

 moins vite que le son dans le milieu qui la suit. 



« On verrait de même qu'elle se propage plus vite que le son dans le 



(') On pourrait, comme nous l'avons fait dans une Noie du 27 juin 1904, rattacher 

 celle hypothèse à l'idée que l'onde de choc est, en réalité, une quasi-onde à la traversée 

 de laquelle la viscosité a un travail sensible. 



