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milieu qui la précède, 



(5) H,<D<H,. 



» 3. Il est facile de vérifier que la fonction s de p définie par (3) est telle 



ds d'-s .^ . 1 



que p — p, = -^ ^ -p^ = o pour p = p, et que, pour celte même valeur 



d^s 

 de p, la dérivée -rj tend vers 



(6) 



^(Pî^ 



. V'àp, 



2p}T, à;., 



» Par conséquent, pour les discontinuités qui ne sont pas trop fortes, 



s., — X, a le signe de p^ — p, ou un signe inverse, suivant que r est 



positif ou négatif. Continuons à admettre que s.^ — s, doit être positif. Les 

 seules ondes de choc possibles seront donc des ondes comprimées (p2!!> Pi) 



ou des ondes dilatées (p^<|pi), suivant que ^ sera positif ou né- 

 gatif. 



» Il est intéressant de rapprocher ce résultat du suivant, obtenu par Hu- 

 goniot en étudiant la propagation adiabatique du mouvement dans un état 

 de repos. Au cours d'un mouvement qui comprime le gaz, il peut naître 



spontanément une onde de choc si , ' est positif; au cours d'un 



mouvement qui le dilate, il peut naître spontanément une onde de choc 



^f?'- àp 



si — — est négatif. La naissance spontanée des ondes de choc com- 



'H) 



primées ou dilatées est ainsi rattachée au signe de — —r—^ — L'accord est 

 parfait avec le critérium tiré de la variation d'entropie. 



» Dans les fluides naturels, ^ ' est positif. Ce sont donc les ondes 



de choc comprimées qui sont possibles. 



» 4. Quand il s'agit de gaz parfaits, les résultats de la présente Note sont 



