SÉANCE DU 28 NOVEMBRE 1904. qog 



» Ce qui nous a permis de déclarer possible d'abord l'élat B, puis 

 l'état B,, c'est que, dans l'examen sépare que nous avons fait de chacun 

 d'eux, nous ne nous sommes pas occuihîs de l'autre et encore moins du 

 chemin à parcourir, et que nous nous sonuiies bornés à rechercher si, pour 

 le premier cas, la différence q — q' était positive, puis, pour le second, si 

 la diflcrence (/, — q\ était aussi positive. 



» La question se pose donc bien de savoir (jnel est colui des deux états 

 qui se réalisera lorsque nous en aurons déclaré deux possibles. 



M Mais il est certain que la Thermodynamique ne donne aucune réponse 

 à cette question dans le cas général. 



» Elle permet cependant de dire que l'on aboutira finalement en B,, si, 

 quelles que soient d'ailleurs les particularités du chemin à parcourir, le 

 passage de B à B, est possible, d'après la règle générale de possibilité; 

 c'est-à-dire si l'on a 



(i) k-k'y-o 011 k>k\ 



en appelant k la quantité de chaleur déi^agée par voie irréversible de B 

 en B, et^-' la quantité de chaleur dégagée pour le même passage effectué 

 par voie réversible isolhermiqne. En effet, dans ce cas, même si l'on arri- 

 vait en B, ce ne serait qu'un état intermédiaire et fmalemiMit on aboutirait 

 en B,. On tendrait donc finalement en B, soit directement, soit indirec- 

 temenl . 



» Et l'on serait évidemment tenté d'aller plus loin et de dire que, si l'on a 



(2) y. - </', >(J — <]', c'esl-à-.ln-e q, - r/ > q\ - q' , 



c'est-à-dire que si l'état B, donne une quantité de chaleur transformable 

 plus grande que B, c'est vers B, que l'on tendra finalement. 



» Il en serait ainsi, en effet, si l'inégalité (i) résultait nécessairement de 

 l'inégalité (2). 



» Mais il est facile de voir que, dans le cas général, il en est autrement. 



» Sans doute les quantités k' , q\ et q' , qui représentent les quantités de 

 chaleur dégagées lorsqu'on opère par voie réversible isolhermique, ne 

 dépendent que de l'état initial et de l'état final et, par suite : 



(3; k'=q\-q'; 



mais il n'est pas nécessaire que 



(4) k^q, -q. 



