878 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



admettre que les E^:=/{p) observées à deii\ températures difTérentes sont propor- 

 tionnelles. 



» L'équation de E,=/(/2') est 



(0 ^. = ''' + ;;y5- 



» Nous tenons compte de ce fait que pour une contraction toutes les 10 secondes 

 (n — 6), le travail est indéfini (Maggiora). On voit, d'après l'équation, que, comme le 

 veut l'observation, pour n très petit, E^. est très grande et que, pour n très grand, par 

 exemple « =: 180, elle atteint presque sa valeur limite (E, = 1,1 kilogrammètre pour 

 n := 00). 



» L'équation de E,= /(p) est 



(2) E,= i.3i8cotano(i3°4/i'x/?). 



» On voit par l'équation que E;., pour un poids très petit, atteint une valeur infinie 

 et, pour un poids relativement grand, une valeur nulle (E,, = o pour/j = 6'"', 55). 



» Si l'on (iifférentie (2), on trouve 



=^ 0,Dl5 



dp ' sin*(i3''44'xj3) 



» On voit par là que la décroissance de E,, quand/» augmente, va sans 

 cesse en diminuant; les variations de ^en fonction de p pouvant préciser 



dans une certaine mesure ce que l'on a appelé l'excitation par le poids. 



» On s'est borné jusqu'ici à mesurer dans un ergogratnme le travail. 

 Nous allons donner pour E, = /(«) et pour E„=/(p) la relation de 

 l'énergie dispanible E^, avec le travail E afin de permettre aux expéritnen- 

 tateurs de transformer les mesures faciles de travail en mesures d'énergie 

 disponible, bien autrement intéressantes au point de vue [diysiologique et 

 directement vérifiables par des mesures de dépense. 



» Nous avons trouvé dans le premier cas (Jig. i B) 



(3) 5h=i,o2 + -^, 



\^/ e « -t- 4o 



et dans le deuxième cas (Jig- 2B) 



>) Si l'on fait varier à la fois n et p, on peut représenter d'une façon 



(4) ('^y=n-o,o20 7/> 



