SÉANCE DU 26 DÉCEMBRE 190/i. 



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spirales cathodiques. La première donne le point B' au lieu rie B, la seconde, le 

 point O'. Si le frottement croît avec le champ, l'écart 00' pourra dépasser BB' et sera 

 facile à constater. La courbe AB'O' n'arrivera en O qu'après une infinité de boucles : 

 ce point ne sera plus point multiple. 



Fre 



Fig. 2. 





Fis 



Fig. ^. 



Fig. 5. 



Fig. 6. 



» Le simple examen du point asymplotique fournil ainsi un critérium très sûr, 

 indépendant de la forme de l'écran, de l'orientation de la cathode, de l'uniformité du 

 champ et même de l'inévitable divergence du faisceau. Kn effet, les diverses courbes 

 correspondant aux rayons de directions différentes devant toutes passer par O (s'il n'y 

 a pas de frottement), l'épaisseur du trait résultant sera nulle au point O (pratiquement 

 égale au diamètre du point physique d'émission K). La précision sera donc très 

 grande si l'on a une source ponctuelle et, de plus, un écran conducteur pour éviter 

 les électrisations locales. 



B Or la courbe que j'avais obtenue passait bien, dès le premier tour, par son point 

 asymptotique, comme l'a d'ailleurs figuré M. Pellat('). Si le surbaissement observé 



été trop compliquée. D'ailleurs, les directrices de ces tubes de force ~oiit leprésentées 

 par les spirales figurées sur le rabattement. 



(') J'avais également contrôlé ce caractère dans d'autres expériences que je n'ai pas 

 décrites en détail, et où par exemple les rayons marquaient eux-mêmes leurs traces 

 par réduction sur la paroi d'une ampoule en cristal; j'avais obtenu ainsi des courbes 



C. R., 1904, 2" Semestre. (T. CXXXIX, N° 26.) 



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