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Icuf attraction mutuelle soit insensible, ce qui me paraît être la propriété 

 caractéristique de ces fluides, môme des vapeurs , de celles du moins 

 qu'une léj^ère (^impression ne réJuil poinl en partie, à i'élat de lit^nide. 

 .le suppose cnsuile (pie ces molpculcs retiennent par leur altrailion , 

 la chaleur, cl que leur répulsion mutuelle est (lue à la répulsion des 

 molécules de la chaleur, répulsion dont je suf)[)()se l'étendue de la 

 sph''re d'ai^tivité, insensible. Je lais voir que, clans ces suppositions, 

 la pressicju dans l'inlérieur et à la surlacc d'une sphère l'ormés d'un 

 pareil fluide, est égale au produit du carré du nombre de ses moléeules 

 contenues dans un espace donné [)ris pour unilé, par le carré de la 

 chaleur renfermée dans inie quelconque de ces molécules, et [)ar un 

 iacteur constant pour le même gaz. (,e résultat étant indépendant du 

 rayon de la sphère, il est facile d en conclure qu'il a lieu, quelle que 

 soit la figure de l'enveloppe (|ui contient le fluide. 



J'imagine ensuite l'envelopije de l'espace pris pour unilé, à une tem- 

 pérature donnée, et contenant un gaz à la même température. Il est 

 clair qu'une molécule quelconque de ce gaz, sera atteinte h chaque 

 instant par des rayons caloriques émanés des corps environnants. Elle 

 éteindra une partie de ces rayons; mais il faudra, pour le maintien de 

 la température, qu'elle remplace ces rayons éteints, par son rayon- 

 nement propre. T.a molécule, dans tout autre espace à la même tem- 

 pérature, sera atteinte à chaque instant parla même quantité de rayons 

 caloriques; elle en éteindra et elle en rayonnera la môme partie. Cette 

 quantité est donc une fonction de la température, indépendante de la 

 nature des corps environnants ; et l'extinction sera le produit de cette 

 fonction , par une constante dépendante de la nature de la molécule 

 ou du gaz. J'observerai ici que la quantité des rayons émanés des corps 

 environnants, et qui forme la chaleur libre de l'espace, est, à cause 

 •de l'e-xlrôme vitesse que l'on doit supposer à ces rayons, une partie 

 insensible de la chaleur conteime dans ces corps; comme on l'a re- 

 connu, d'ailleurs, par les expériences que l'on a faites pour condenser 

 cette chaleur. Maintenant, quelle que soit la manière dont la chaleur 

 des molécules environnant une molécule donnée de gaz, agit sur la 

 chaleur propre de cette molécule, pour eu détacher une partie ou pour 

 l'aire rayonner la molécule; il est visible (pie ce rayonnement sera en 

 raison composée de la densité du calorique contenu dans l'espace pris 

 pour unilé, et de la chaleur propre à chaque molécule. D'ailleurs, celle 

 raison (imposée est proporliormelle à la pression qu'é[)rouve la chaleur 

 contenue dans une molécule de gaz, pression à laquelle on doit su[)- 

 poser le rayonnement de la molécule proportionnel. J.a densité du 

 calorique dans le même espace est propurtionnelle au nombre des 

 molécules de gaz qu'il renferme, multiplié par la chaleur pro[)re de 

 chaque molécule. Ainsi le rayonnement d'une molécule du gaz, est 



