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dire.'lion d'un pomt de lasurî^^ce de l'onde au poLutsuivaiit , niais graduel- 1 8 2 l . 



lemeat et d'une manière conlbrme à la loi de continuité j ainsi toutes les 

 ibis que l'on considérera deux points très-voisins de la surlace de l'onde, 

 , ou [jlus généralement deux points dont les rayons font entre eux un très- 

 pelit air^le, on pourra dire que les vitesses absolues des molécules y sont 

 .s.ensibletneu légales et parallèles. 3 Quelles que soient les altérations qu'ait 

 éprouvées réhranlement en passant du premier milieu dans le second , il 

 n'a pas pu perdre son caractère de mouvement oscillatoire; et les ondes 

 qui émanent de chaque point de la surl'ace réfringente seront toujours 

 composées chacune de deux demi-ondulations de signes conti^aires, dans 

 lesquelles les intensités des vitesses absolues et des forces accélératrices 

 seront les mêmes de part et d'autre; car les quantités positives et néga- 

 tives étant égales dans l'ébranlement primitif, devront l'être encore dans 

 les ondes dérivées. En effet, le déplacement très-petit d'une molécule, 

 soit dans l'iutérieur d'un milieu homogène, soit à la surface de contact 

 de deux mili^^ux élastiques différents , s'exécutant avec la mên:e. vitesse 

 et suivant la même direction , mais en sens contraires, produit dans les 

 deux cas, sur les molécules voisines, des forces accélératrices. de sigues 

 contraires, mais dont l'intensité et la direction sont d'ailleurs les mêmes; 

 c'est ce qui a toujours lieu, quelle que soit la loi des forces que les mo- 

 lécules exercent les unes sur les autres, quand le déplacement est très- 

 petit. Ainsi les molécules voisines se mouvront dans les deux cas avec 

 Jes mêmes vitesses et suivant les mêmes diieclions, mais en sens opposés. 

 Ce que nous venons de dire de la première molécule déplacée peut 

 s'appliquer à celles qu'elle a ébranlées, et ainsi de suite; d'où l'on voit 

 que les mouvements des molécules et les forces accélératrices résultant 

 de leurs déplacements, relatifs seront exactement pareils dans les deux 

 cas, quant à l'intensité et à la direction, et ne difîéreront que par le 

 si<nie. Or, dans les deux moitiés de l'onde incidente, tout est pareil de 

 part et d'autre, au signe près, et les vitesses des molécules, et leurs 

 dérangements relatifs, ainsi que les forces accélératrices qui en résul- 

 tent; donc les effets produits dans le second milieu, comparés. à chaque 

 instant et molécule à tnolécule, seront les mêmes quant aux grandeurs 

 de ces quantités, et opposés quant à leurs signes. 



Quoique le principe dont nous venons de donner la raison fouda- 

 ., mentale soit ,, presque évidpnt |iar lui-même, comme il a paru à un 

 .sa.va»*- géomètre, susceptilplc d'être contesté, .nous,. allons essayer , de 

 le démontrer encore d'une autre manière. 



D'après le principe général de la coexistence des petits mouvements, 

 le mouvement total produit en un point, i)ar un nombre quelconque 

 d'ébranlemenis divers, a un instant déterminé, est la résulianle statique 

 de loutcs les vitesses absolues que chaque ébranlement aurait envoyées 

 eu ce point au môme instant, en agissant isolément. Cela posé, çonQ.e- 



