entre deux portions conscculives, qu'elles conlienneul lemcrnc nombre 

 He cenlrch dVbranlemeiils é;j,aux, et envoient l'une et l'autre la même 

 ({Uautité de lumière v.n G; car, en raison ou [)eu de distance entre les 

 points de division relativement à lem- éloignenjenl de G, les rayons 

 envoyés éont sensiblement parallèles , et doivent apjiorter en nonsé- 

 (jueiice des vibrations de même intensité, et qui s'exécutent suivant la 

 même direction; et, puisque les rayons correspondants de ces deux 

 parties 'diffèrent d'ailleurs d'une demi-ondulation, fous les systèmes 

 d'ondes qu'ils apportent f-.e neutraliseront mutuellement, /.insi, tes 

 rayons envoyés par deux parties continues se détruisent, dès qu'ls 

 sont un peu inclinés sur FG ; ou, plus exacten)ent, la lumière envoyée 

 •par une de ces parties est détruite par la moitié de la lumière de celle 

 "qui la précède, et la moitié de celle qui la suit; car si la dillérence 

 tTïutensiléest un inliuimenl petit du premier ordre entre les. rayons de 

 deux inirties continues, elle n'est plus qu'un infiniment petit du second 

 entre les rayons d'une partie intermédiaire et ceux cie» parties qui la 

 comprennent; en' storte que, ué^ligeaut dans le calcul une infinité de 

 ces petites différences, nous ne commettons cependant point d'erreur 

 sensible : la même observation s'a|»pli(!iie aux jieliifs difléreticcs de 

 direelion dans les oscillations envoyées ];ar trois divisions consécutives 

 \' i). Ainsi il n'y a de rayons qui concourent efficacement à la Ibrmation 

 tiu système d'ondes résultant en G, -que ceux qui sont sensiblement 

 'parallèles à FG.- ■ . ■■>''>- 



Considérons UTi"éii''(rfe^pdint quelconque P sur la ligne (^D ; soit'MNP 

 la ligne de plus court chemin de ce pointa l'onde incidente AB : l'onde ré- 

 sultante en P ne sera pareillement tbrmée que par les ondes élémentaires 

 jjarties de points tels que 7?/??', assez rapprochée de N pour que les 

 rayons nP et h'P soiertt presque parallèles à JSP, et les rayons d'une 

 obliquité prononcée se détruiront luutnellement. Or, il est évident que 

 les divisions correspondant à des ditiérences d'une demi-ondulation, et 

 qui seront inégales dans le voisinage du point N, co'mme daus celui du 

 point F, suivront d'ailleurs la même loi de décroissement; elles seront 

 seulement plus petites dans le rapport de ^^NP à \/i'G; si donc on les 

 subdivise les unes'et les autres en p,etits éléments respeclivemeut pro- 

 portionnels à v^NP et V^FG, elles en contiendront le même nombre de 

 part et d'autre, et ii y aura ios mêmes ditiérences de chemins par- 



(i) En c:»:|)liquaia le priiici|)e dos iiilei fërjiltrs , nous u\H)ns remriiqiié que lorsque 

 tk-ux s>sièims (J'ondi-b ilifÏÏTbul d:fiis li-ur uiarclie d'une; dciui-onduliilion , les dt-ux 

 dcuii-oîides exlrêmes ecli.i[)'pt'nt » l'interférence. Cumuie il y a ici une infinité de 

 bystèmes d'ond.-s, on pourr;iit supposer ,i au premier id)oid, qu'une infinité de deuii- 

 oiidcs échappent à rinterféiente;. lu^is en y réiléchissanL un peu, «n voit qu'elles se 

 détruisent deux à deux, ou, ce- qui revient au même, que cliaque syslèiue élémentaire 

 est détruit siii- toule sou éieudue par .celiiL qui est' en avant el celui qui est en airière 

 d'une demi-oilduVtttion; 



