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courus entre les raj'ons envoyés par les ('lëments correspondants; par 1 82 1. 



conséquent lous les systèmes d'ondes élémentaires apportés en P, se 

 trouveront dans les mêmes positions respectives, par rapport au point p, 

 que les systèmes d'ondes élémentaires envoyés en G par rapport \ G: 

 ainsi les deux systèmes d'oudes résultants en P et en G seront situés de 

 la même manière relativement à ces points. En employant les formules 

 d'inlerl'érences données dans le tome XI des annales de Vhysùyie et- 

 de Chimie, pages 255, 256, 286, 287, et iiitéj:,rant successivement 

 suivant les deux dimensions, c'est-à-dire parallèlement et perpendicun 

 lairement au plan de la figure, qui est ici le plan d'incidence, on Irouve 

 que le système d'ondes résultant est en arrière d'un quart d'ondulation 

 relativement au système d'ondes élémentaires qui a suivi le plus court 

 chemin. Mais nous n'avons pas besoin ici de connaître ces intégrales 

 pour déterminer la direction des surfaces des ondes du système résul- 

 tant; car nous venons de voir qu'il doit se trouver situé de la même 

 manière relativement à tous les points P, G etc,, de DC; donc les sur- 

 faces de ses ondes seront parallèles à DC. 



Or sin. ACD : sin BAC :: AX) : BC; c'est-à-dire que les sinus dos 

 angles que les ondes incidentes et réfractées fout avec la surface réfrin- 

 gente, sont dans le rapport constant des vitesses de propagation de la 

 lumière dans les deux milieux; mais ces angles sont égaux a ceux que 

 les normales aux ondes , c'est-à-dire les rayons, font avec la normale à la 

 surface; donc les sinus des angles d'incidence et de réfraction des rayons 

 sont entre eux dans le rapport constant des vitesses de propagation. 



Pour compléter celte démonstration et faire voir que la théorie 

 s'accorde avec les lois expérimentales de la rétraction , il nous resterait 

 à prouver que la normale à l'onde, q\ie nous avons appelée rayon, 

 est efïeclivement la direction du rayon visuel; on y parvient aisément 

 par des considérations analogues à celles que nous venons d'employer 

 pour déterminer la direction de l'onde réfractée. Mais nous nous bor-r 

 neronsà ce résultat, ne pouvant doimer à des développements théo- 

 riques une plus longue étendue dans ce Journal. D'ailleurs, sans ap- 

 profondir la théorie de la vision, il est presque évident, à priori, que 

 l'onde émergente doit peindre l'objet au fond de l'œil, dans la même 

 direction relativement ;i son plan, que l'oude incidente le fait relati- 

 vement au sien, et qu'ainsi tout se réduit à déterminer l'inclinaison 

 mutuelle de ces plans. 



^ous terminerons en observant que nor-seulemenl tous les points 

 de la surface de chaque onde du système résultant se trouvent situés à 

 la même distance de i)C, mais, en outre, que si l'onde incidente a une 

 intensité unitbrme dans toute son étendue, cetle égalit(> d'inlensité doit 

 se maintenir dans l'onde réfractée. En effet, comparons encore les 

 vibrations résiill.inlcs qui s'exérulent dans deux points ((uelconqucs 

 P et G : nous avons remarqué que les parties de AC, assez voisines 



