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 des rayons de premitTe arrivée NP et FG pour coiifribuer d'une ma- 

 nière sensible aux effets prodyits eu Pet en G, étant flivisées en éléments 

 proportionnels aux racines carrées des distances \P et FG, les oncles 

 élémentaires envoyées par les centres d'ébranlement correspondants 

 seraient situées de la même manière relativement aux points P et G; 

 or, l'intensité de la résultante ne dépend que des positions respectives 

 des s\slèmes d'ondes qui la composent et de leur intensiléj il suffit 

 (loue de prouver que les inlensilés des ondes élémentaires sont égales 

 de part et d'autre. Les centres d'ébranlement en lesquels nous divisons 

 AC près des points F et N, ayant, parallèlement et perpendiculaire- 

 ment au plan de la figure, des largeurs proportionnelles aux racines 

 carrées de FG et N P, les vitesses absolues des molécules dans les 

 ondes élémentaires qu'ils envoient suivront le rapport de FG à NP, 

 à égales distances des centres d'ébranlemeut3 mais l'analyse démontre 

 que les vitesses absolues sont en raison inverse des distances j donc, 

 elles seront égales en P et en G. 



Les raisonnements que nous venons de faire supposent que la surface 

 rôtringente est indéfiniment étendue, ou du moins que ses limites 

 sont assez éloignées des points N et F pour que les ravons supprimés 

 n'eussent pu influer d'une manière sensible sur l'intensité de la résul- 

 t.nile aux points p et G. Dans le cas contraire, il est clair que l'égalité 

 dinlensité pourrait être altérée, ainsi que la similitude des positions 

 du système d'ondes résultant en P et eu G; les formules d'interfé- 

 rences déjà citées donnent les moyens de déterminer les intensités de 

 la lumière et la marche des faisceaux alternativement obscurs et bril- 

 lants dans lesquels elle se divise alors; et les résultats du calcul s'ac- 

 cordent avec ceux de l'expérience. C'est en cela surtout que la théorie 

 de la réfraction déduite du système des ondes est bien supérieure à 

 celle de JSewton , qui n'explique la marche de la lumière que dans 

 le cas particulier d'une surface continue et indéfinie. 



La théorie que nous venons d'exposer ne détermine la position des 

 divers points de l'onde réfractée qu'à une dislance de la surface réfrin- 

 gente très-grande relativement à la longueur d'ondulation ; mais si l'on 

 se rappelle qu'un seul millimètre contient déjà près de deux mille fois 

 la longueur moyenne ^les ondulations lumineuses , on sentira que les 

 résultats numériques obtenus dans ce cas, peuvent s'appliquer à toutes 

 les expériences qui ont été faites pour mesurer la réfraction et vérifier 

 la loi de Dcscarles. A. F. 



iVoM- Nous fi'.nvoris pu oxposer ici qtie lrès-succinrlrniPiit 1p principe (Irsinlerfcrcnres 

 cl les niilrcs principes loiiilaiiienlaiix ili' ia tliéorie des ondes : on trouvera de plus amples 

 (Ji'veloppenipnis sur ce sujet dans ie Supplétuenl à la iraducliuiifranpise de ia cinquième 

 riiilion delà Chimie de Thoinsoii , par M. Rill'.iult. 



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