gaz 5 savoir, l'azote, l'oxigène, la vapeur aqueuse, et un peu d'acide car- 

 b(jr.«ique; on peut donc appliquer à ce fluide composé , les écjuations (5) 

 et (,Gj. On peut encore dans les vibrations aériennes, considérer l'air 

 comme formé de groupes pareils h ceux que je viens d'imaginer. A la 

 vérité, chaque molécule d'un de ces groupes étant sollicitée par des for- 

 ces différentes, elles devraient, dans leurs mouvements, se séparer; mais 

 les obstacles que les autres groupes opposent ;i cette séparation , suliisent 

 pour les retenir ensemble, en sorte que le centre de gravité de chaque 

 groupe se meut comme si ses molécules étaient liées fixement entre 

 elles; et c'est ainsi que nous les envisagerons dans la suite. 

 Les équations (5^ et (6) donnent 



ainsi la température restant la même, la pression d'un fluide quelconque, 

 simple ou composé, est proportionnelle k sa densité; ce qui est la loi 

 de ^lariote. 



Les mêmes équations donnent encore, pour un autre fluide simple 

 ou composé, 



P = (q').(p').ir, 



(f') étant la densité du second fluide , et (q') étant la valeur de ((/) rela- 

 tive à ce fluide; on a donc , quelles que soient la pression P et la tempé- 

 rature u , 



ifl - J2L 

 (?) " W)' 



Le rapport des densités des deux fluides reste donc toujours le même , ce 

 qui est la loi de M. Gay- Lussac. 

 Enfin les équations (A) donnent 



P ==. q.pii + q' .p'u + q".p"ii -\- etc; 



q.pii^q' .p'u, q" . p"u, elc. sont les pressions que chaque gaz exercerait 

 contre les parois du litre, s'il était seul dans cet espace; eu nommant 

 donc /7,^',/;", etc. ces pressions, on aura 



P=:p + p' + p" + etc.; 



ce qui est la troisième loi des fluides élastiques. 



Dans l'analyse exjiQsée (pages 55g et suivantes de la Connaissance des 

 Temps de 1824), j'ai omis l'action des molécules inférieures au plan ho- 

 rizontal que j'v considère, sur le calorique des molécules supérieures à 

 ce plan, ce qui m'a conduit à une expression incomplète de la pression 

 p. En rétablissant cette action, on voit que l'on ne peut alors satisfaire 

 aux trois lois générales des fluides élastiques; ce qui jjrouvc que l'attrac- 

 tion de chaque molécule d'un gaz, sur les autres molécules et sur leur 

 calorique est insensible, et ce qui dispense de toute hypothèse sur la loi 

 d'attraction des molécules des gaz par la chaleur. Mais alors , pour satis- 



