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faire à l'ensemble des phénomènes que les gaz dous présentent , il tant l o 2 i . 



considérer le calorique de chacune (!e leurs molécules dans deux étals 

 différents. Dans le premier état, il est libre, et c'est ce (|ue nous avons 

 désigné par c. Dans le second état, il est combiné, et n'exerce alors au- 

 cune force répulsive et attraclive sensible^ mais il se développe dans le 

 passage de l'état gazeux à l'état liquide, et même dans la variation de 

 densité des gaz. lin le désignant par i, la chaleur absolue de la molécule 

 sérac + i. De la partie c dépenilent les lois générales de la répulsion 

 des gaz: les phénomènes du développement de la chaleur des gaz et 

 de leurs vibrations dépendent des deux parties c et /, 



De lit vitesse du son dans l'atmosphère- 



Je vais maintenant appliquer la théorie précédente, à la vitesse du 

 son dans notre atmosphère. Je considérerai , comme ci-dessus , ses molé- 

 cules comme des groupes composés des molécules des divers gaz dont 

 elle est formée, et qui se meuvent, comme siiles molécules de chaque 

 groupe étaient liées fixement entre elles. Imaginons un cylindre horizon- 

 tal d'une longueur indéfinie, et rempli d'air en vibration. Pour avoir la 

 force qui sollicite une de ses molécules A, désignons par N?- (/), la loi 

 de la force répulsive (|e la chaleur, relative à la distance/^ La force ré- 

 pulsive de la chaleur d'une molécule B sur la chaleur de la molécule A, 

 sera Ncc, <^(f)-,J étant la distance mutuelle des deux molécules ; c étant 

 la chaleur de la molécule A, et c, celle de la molécule B. En nommant s 

 la distance horizontale de B à A, et z leur distance verticale; l'action ré- 

 pulsive de la chaleur de B, sur la chaleur de A, sera dans le sens hoi'i- 

 zontal , et eu sens contraire do l'origine des 5, 



En la multipliant par la densité p de l'airau point B, et par 2t zdz, t éfauE 

 la circonférence dont le diamètre est l'unité; on aura pour la force en- 

 tière qui sollicite la molécule A dans le sens horizontal, 



27r.l^ . U~. p. cc.ds.p C/); 



les intégrales étant prises depuis z — o, jusqu'à z infini, et depuis 

 5 = — oo, jusqu'à s = co. On a 



y= = 5- +'z'; 



en désignant donc par <p. (f), l'intégrale fdf. <p (/), et observant que 

 ?>, (f) est nul, lorsque / est infini; la force précédente devient 



— 2v . N . fpcCi .sds<p^. (s). 



