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 ^, c, , étant relatifs à la section verticale (Ui cylindre qui passe par la 

 molécule B, nous aurons en réduisant en série 



d.ic 



p . ce, =z p . c* + s.c. — — h etc. , 



les différentielles du second membre se rapportant à la molécule A. 



Or on a 



fsds . ç>, (s) =o, 



lorsqu'on prend les intégrales depuis 5 = — co . jusqu'à 5 = co. On a 



ensuite 



fs'ds.cp, (s)=zs. -^(5)— fds.-]^ (s), 



en désignant par -4. (5), l'intégrale fsds .<P, (s). Donc si l'on nomme» Q 

 l'intégrale fds. ^z (5) prise depuis 5 nul jusqu'à 5 infini; la lorce qui 

 sollicîle horizontalement la molécule A, sera en sens contraire de l'ori- 

 gine des s, 



■ 4..N.Q,c.£^'. 



d.pc . dp ^ 



la force précédente devient ainsi 



Soit X la coordonnée horizontale de la molécule A dans l'état d'équili- 

 bre et X + .r sa coordonnée dans l'étal de mouvement. î>oit encore (f) 

 la densité de l'air dans l'état d'équilibre. On aura 



en négligeant donc le carré de dx , et observant quef -^ j = \-^\ > 

 on aura /- , , n , 



La force qui sollicite la molécule A, dans le sens des^ sera donc 



Il resuite de l'analyse que j'ai donnée dans la Connaissance des Temps 

 de 1824, que P étant la pression de l'almosphère, on a dans l'état 

 d'équilibre. 



