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 liire intérieure fûl redevemie la même que l'extérieure, ils ont observé 

 celle dillérencc de pression du dcliors au dedans, au moyen d'un mano- 

 mètre d'eau qu'ils avaient adapté au ballon. Ouvrant ensuite' le robinet, 

 - l'air extérieur est entré dans le ballon : lorsqu'il a cessé de s'y intro- 

 duire, ce qu'ils ont jo^é, soit par la eessati(;n du bruit que l'air j'aisail 

 en s'y introduisant, soit [)arle irianomètre qui élait revenu au niveau, 

 ils ont fermé promptement le robinet, en sorte que l'intervalle entre 

 l'ouverture et la l'ermeture du robinet n'a pas été de f de secondes: le ma- 

 nomètre ensuite a remonté , et lorsqu'il a été slationaire , il a inditp.ié une 

 difléreuce de pression entre l'intérieur et l'extérieur du ballon, égale à 

 5""'-,Gii. Cette expérience, la meilleure de soixante expériences de ce 

 genre, qu'ils ont laites, en est le résultat moyen. On peut voir dans le 

 journal cilé , une description plus étendue de l'appareil et des précautions 

 qui ont été prises. 



Vovons maintenant comment on peut conclure de celte expérience, 

 la valeur i — C. J'ubserve d'abord (jue pendant la courte durée d'une vi- 

 bration aérienne , la chaleur absolue c + / d'une molécule aérienne, 

 peut être snp|)osée constante; car celte ( lialcur ne pouvant se dissiper 

 que parle rayonnement, il laul [lour avoir ainsi une perte sensible, un 

 temps beaucoup plus grand que la durée d'une vibration qui n'excède 

 pas une tierce: il n'eu est pas de même delà chaleur libre c qui se perd 

 non-seulement par le rayonnement, mais encore par sa c(jmbinaisou 

 due à la variation de sa densilé p. Dans le cas présent, on peu tdonc 

 supposer de ou d. (c -f / — /) égal h — di. 



.J'observe ei s lite que la température u de l'espace, ou la densité du 

 fluide discret qui la représente, peut cire supposée constante pétulant 

 la durée d'une vibration aérienne. Elle varie dans le point de l'espace 

 occupé par une molécule aérienne vibrante, à raison de la variation 

 de densilé dans l'air qui l'environne; mais cette densité n'est variable 

 que dans l'étendue de la vibration, étendue très-pelite par rapport à 

 l'espace environnant. La variation de u étant de l'ordre du produit de 

 celte étendue, par la variation de la densité de l'air; on voit qu'elle 

 peut être négligée. Maintenant la chaleur libre c de la molécule ne peut 

 visiblement dépendre que de ces trois choses, la chaleur absolue c -\- i, 

 la densité /;, la lempéniture u de l'espace : on pourrait y ajouter la 

 température v de la molécule; mais cette température étant déterminée 

 par l'équation 



'kp c* =^ qv; 



elle est fonction de p et de c. De la relation qui existe entre les choses 

 que je viens de nommer, on peut tirer l'équation 



c -f z = 4' ( A- /)' c', f, u); 

 en nommant donc V, la fonction du second membre de cette équation, 



