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ballon. Cette densitë est dune propoKlonnelle à la pression intérieure à 

 la fin de rpxpc'Tierice, pressi<ja que je dési^^nerai [.ar F", ce qui donne 



ir .1 p'i p' 



t L = ; — ; on a donc 



F' 



do' i p-r 



p, ''^'v'\ ~" P"-P' 



f',Y' et P' difiérant extrêmement peu de p, V et P ; on peut dans le 

 premier membre de l'équation précédente, changer les prcmiL'res quan- 

 tités dans les secondes 3 la vitesse du son devient ainsi 



v/ 



P — P' 



2 h 



■ P"— P' 

 L'expérience citée donne 



P — P' -= i5""-,8i 

 P"_p' = lo^'Sigg, 

 d'où l'on tire SaS"*' ,6 pour la vitesse du son 3 ce qui ne difièr* que de 

 S'^^'fi du résultat de l'observation. 



Si l'on suppose la chaleur absolue proportionnelle à la température, ou 



c -{■ i = V. 



P 



> 



V étarit la tertipérâture de la tiiolécule aérienne; sa clialeur abandonnée 

 en passant de la température v' à la température i^, sous la pression 

 constante P, sera 



ainsi la chaleur abandonnée par un litre d'air sons cette pression, sera , 

 dans cette supposition fort naturelle, proportionnelle à cette quantité 

 multipliée par/j, ou par la pression P; elle sera donc proportionnelle à 



(p'-p). <P(P), 

 eî son accroissement dû à l'accroissement ^P, de P, sera 



{p'~v) yp. ®' (P), 

 ç' (P) étant — yp— • En divisant cet accroissement par la quantité 



elle-même, le rapport sera 



SP Pd^' (P) 



P ' 'P(i") 



Le milieu entre les observations de MM. La Roche et Berard, douue 



