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 surface mûmc et dans retendue où se fait l'émission exiéneure, la 

 température ne diil;re pas sensibifinent de celln qiii a lieu à la petite 

 j)rorondcur où cette émission a cessé. A la vérité , la loi de continuité 

 exige que l'on passe par une gradation insensible, de la température 

 du corps à celle du milieu dans le(]uel il est placé; m.nis notre hvpolhcse 

 n'était pas pour cela inadu)issiblc3 ( ar on peut concevoir qu'il existe 

 en dehors du corps, dans le milieu extérieur, une couche d'une épais- 

 seur aussi petite qu'on voudra, dans laquelle la température varie 1res-' 

 rapidement, et qui serve à lier l'une à l'autre les températures intérieure 

 et extérieure. 11 était donc nécessaire d'examiner ce qui devait arriver 

 dans cet!e hypotljcse; or, il en résulte, (;omme conséquence nécessaire, 

 une relation entre les deux tondions des j)elites distances cjui expriment 

 la loi du rayonnement intérieur et la loi de l'émission de la chaleur au 

 dehors; relation qui n'a rien d'impossible en elle-même, mais qui 

 n'existerait pas, en général, si ces deux fonctions étaient données 

 à priori. L'équation relative à la surface, obtenue de celte manière, ne 

 serait démontrée que pour le cas où cette relation aurait etlcclivemcnt 

 lieu, ce qui laisserait du doute sur sa généralité et sur les a|)plicalions 

 qu'on en pourrait faire. C'est pour cette raison que j'ai repris en entier 

 celte question , dans ce second Mémoire, pour la traiter sous un nou- 

 veau point de vue. 



Je regarde maintenant le corps que l'on considère comme terminé 

 par une couche d'une épaisseur insensible, dans laquelle, néanmoins, 

 la température éprouve une variation d'une grandeur sensible; celte 

 couche peut d'ailleurs se prolonger au dehors, d'ime quantité éj;alement 

 très-petite, de sorte cjue la lempéralure inconnue qui répond h la surface 

 même du corps, puisse différer sensiblement de celle qui a lieu à une 

 dislance insensible, soit au dehors, soit à l'intérieur. I^our expliquer 

 plus facilement cette disposition de la chaleur aux extrémités des corps 

 solides, nous pouvons la comparer à une circonstance analogue qui se 

 présente dans la théorie des tubes capillaires, dont la physique est rede- 

 vable à M. Laplace. On sait, en effet, d'après cette théorie, que l'incli- 

 naison du plan tangent à la surface d'un liquide, qui s'élève ou qui 

 s'abaisse dans un tube capillaire, varie très-rapidement près des parois 

 du tube, de telle sorte qu'elle est très-différente h la paroi même et à 

 une distance imperceptible : la nature de cette surface, près de la paroi, 

 dépend à la fois de la loi de l'altraction du liquide sur lui-même, et de 

 la loi de l'altraction de la malière du tube sur le li(juide, de même que 

 les températures des points voisins de la surface d'un corps échaufle, 

 dépendront, dans cette nouvelle hypothèse, de la loi d'émission de la 

 chaleur au dehors, et de celle du rayonnement intérieur : aune dis- 

 tance sensible de la paroi, l'équation de la surface liquide est connue, 

 et ne dépend plus des lois d'attractiou; et aussi, dans l'intérieur du corps^ 



