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 différentielles exactes; c'est en prenant pour inconnues leurs intégrales, ou 

 plutôt eu les considérant comme données, que l'on obtient la solution dont 

 l'extrême simplicité accroît plutôt qu'elle n'amoindrit le mérite. Nous 

 croyons utde de donner ici l'expression complè;e des formules Us plus 

 simples définitivement adoptées par M. Massieu. 



» Soit f/Q la quantité de chaleur nécessaire pour faire passer un corps, 

 de la température t à la température t + dt, et du volume v au volume 

 V + dv; ou sait que p désignant la pression, et A un coefficient constant 

 pour tous les corps, les expressions 



dQ—Apdi', 

 dq 



où T désigne la température absolue comptée à partir de — 278 degrés, 

 doivent être des différentielles exactes; et que c'est ainsi que peuvent se 

 traduire les deux théorèmes fondamentaux de la théorie nouvelle. 

 » Posons donc 



dQ—Apdi> = d\] 



nous en conclurons 



r/U + Apdi' + SdT = SdT -4- T^S = ^(TS); 



SdT + Apdif = d{TS - U). 



H =TS — U, 



^H = Sdt -j- Apdv. 



on a donc 

 Posons 

 nous aurons 



La fonction H est caracléristique du corps, et M. Massieu montre très-aisé- 

 menl que cette fonction étant connue, on peut, par de simples différentia- 

 tions, exprimer toutes les propriétés calorifiques du corps correspondant, 

 au moyen de cette fonction H et de ses dérivées. On a |)ar exemple, i)our 

 représenter les deux ciialeurs spécifiques. 



A=T ^ 



A' 



