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 léger qui se dilate, le ballon pourra passer d'une région à l'antre de 

 l'atmosphère, et sa force ascensionnelle restera la même. En effet, le vo- 

 lume de la partie du ballon occupée par le gaz léger augmente en raison 

 inverse des pressions atmosphériques; les deux densités de l'air atmosphé- 

 rique et du gaz diminuent dans le même rapport; leur différence diminue 

 donc de la même façon; le produit du volume par la différence des den- 

 sités reste donc constant. Le poids des corps non gazeux restant lui-même 

 sensiblement constant, la force ascensionnelle continue à dépasser ce poids 

 de la même quantité fixée au départ du sol à 3 pour loo. 



» Mais le volume de la poche intérieure est nécessairement limité; quand 

 elle sera complètement vidée d'air atmosphérique, le gaz léger occupera 

 tout le volume V. 



» La hauteur à laquelle le ballon sera parvenu à ce moment où la poche 

 intérieure terminera ainsi l'évacuation de son air correspond à une pres- 

 sion atmosphérique II donnée par la formule 



n = 76 — — — (équation de la fin de la première phase). 



» Si l'on fait V = j^ V, on a 



n = o,9X 76 = 68%4, 



ce qui correspond à une hauteur H = 866™. 



» Cette première phase de 1 ascension achevée, le ballon ne s'arrête point 

 à cette hauteur, puisqu'à cette situation la force ascensionnelle reste la 

 même qu'au départ, dépassant le poids P de 3 pour 100. Il montera sans 

 qu'on jette de lest jusqu'à ce que cet excédant de la force ascensionnelle 

 sur le poids disparaisse, ce qui ne peut avoir lieu que par la fuite d'une 

 partie du gaz sortant du ballon. 



» A partir de la hauteur de 866 mètres, le gaz occupant le volume to- 

 tal Y du ballon ne peut plus se dilater sans sortir de ce ballon, ce dont on 

 aura soin de lui laisser la libre faculté, en ne conservant toujours que les 

 3 ou 4 dix-millièmes d'excédant de pression sur l'atmosphère, excédant 

 utile au maintien de la forme extérieure du ballon, 



» Cette seconde phase de l'ascension continuera jusqu'à ce que le ballon 

 soit arrivé dans une région de l'atmosphère dont la pression H' est donnée 

 par la formule ci-après, établissant l'égalité entre la force ascensionnelle F' 

 et le poids P du départ, 



F' = V(A-D)^ = P, 



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