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 Or 



V' = o,,.V; 

 donc 



K = F — -j n" (équation applicable à tout moment de la troisième phase). 



0,9X76 ' ' ^^ y J 



» Si, par exemple, on voulait monter jusqu'à 1200 mètres, on aurait 

 n" = 65,7, '^ O"^ ^ = 0,01. Le lest à jeter, pour monter à 1200 mètres, 

 sera donc de i pour 100 du poids primitif total P de l'aérostat. 



» Mais revenons en pensée à la hauteur de 11 10 mètres à laquelle 

 l'aérostat est parvenu sans jeter de lest. 



» En considérant le ballon à cette hauteur, qui limite ce qu'on peut ap- 

 peler la deuxième phase, si, par une cause quelconque, la force ascension- 

 nelle vient à diminuer d'une quantité si minime qu'elle soit, l'aérostat 

 descendra, les gaz vont se comprimer. En raison de la loi déjà exposée, la 

 force ascensionnelle ne variant pas par la compression et la dilatation du 

 gaz léger du ballon tant qu'il y reste contenu, l'aérostat descendrait ainsi 

 jusqu'au sol, à l'état d'équilibre à peine rompu. 



» Si, à mesure de la compression du gaz léger, on a introduit de l'air 

 atmosphérique dans la poche intérieure, le ballon aura été maintenu rem- 

 pli, et l'on pourra descendre en cet état jusqu'à ce que la poche soit pleine 

 d'air, sans en avoir mélangé avec le gaz léger. On arrivera ainsi à la hau- 

 teur correspondant à la pression atmosphérique H'", donnée par la formide 



F==P = (V-V')(A-D)^, 



d'oîi 



P 



^ (V — V')(A — D)' 

 Or de l'équation au départ on tire 



(V-V')(A-D)=: i,o3.P, 



n'" = '^^ = 73'' n8 



donc 



n'" — - 



: ,o3 

 d'où 



H ^ 244 mètres. 



» Ainsi donc, tant que l'aérostat en question, en faisant fonctionner sa 

 poche comme il vient d'être expliqué, sera maintenu dans ses oscillations 

 de montée et de descente entre les limites de hauteur de 244 mètres à 

 1 1 10 mètres, il n'aura plus à perdre de gaz par le fait de ces variations de 



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