Bändirkinemalik. 15 



Komponente in der Hichlnni,' der tatsächlich erzielten Bewegung haben. Wir nennen 

 die Muskeln 1, 2 und 3, ihre Crsprünge Fj, F^ und F^. 'i und .'> schalten dann hestimmte 

 Küniponenten der durch I erzeugten Bewegung aus. Steheu I und 2 spitzwinklig zu- 

 einander (Fig. 4), s(i wird auch .Muskel 2 bei einer Bewegung, die der Richtung PFj 

 naheliegt, sich verkürzen, eine K(Uiipnnente in der Hiclitung % haben. Fin prinzi|>ieller 

 L'nterschied besteht aber zwischen beiden Fällen nicht, wir kiinnen uns vielmehr beliebig 

 viele Übergänge und Variationen denken. Beide Figuren kann uum betrachten, als die 

 Projektion eines dnrch ein Kugelgelenk hergestellten zweigliedrigen Verbandes (Fig. 5). 

 Die .Muskeln t, 2 und 3 inserieren an derselben Stelle P. Die Komponentena\issehaltung 

 wird dann noch klarer. Von jedem Muskelzug wird die Komponente senkrecht gegen das 

 Gelenk ausgeschaltet, ilu' die Tangentialkuniponenten Rj und R., gelten dann die 

 vorhergehenden Figuren. 



Fs liegen die bekannten Verhältnisse der Siimmieiung von N'ektoren') vor. Der 

 Muskelzug ist ein solcher Vektor, eine gerichtete (Iroße. Das Resultat des Zusammen- 

 wirkens der .Muskeln ist also eine Summe, in die jeder Sunnnanil in prinzipiell gleicher 

 Weise eingeht. Wir braucdien deslialb zwischen ijewegenden und die Bewegvmg ab- 

 ändernch'u .Muskeln nicht zu unterscheiden. Spannung und /ugrichtung eines jeden 

 kommt in derselben Weise, nändich als Su and zur Geltmig. 



An diese Vektorensnmme können wir nu7i die Wirkung der Bänder und Gelenke 

 in gleicher Weise, als Summanden anfügen. Die Figuren 6 und 7 sollen das verdeut- 

 lichen. P sei in Fig. 6 wiedei' ein kleiner Kcirpei', von so geringem Gewicht und so geringer 

 Ausdehnung, daß wir diese, im Vei'hältnis zu den angreifenden Vektoren, vernach- 

 lässigen k()nnen. Mr ruhe auf einer Fläche auf, so daß er für einen in der Richtung ?( 

 angreifenden Vektor nur nach Pj verschieblich ist. Zerlegen wir in der bekannten Weise 

 9( in zwei zueinander normale Koiniioiu'uten. li und ;li. so komml nur ')i ziu' Wirkung. 

 Ich muß also zu % den Vektor — li addieren. — (i ist aber der Widerstand, den 'ii in der 

 Fläche, auf der P bei der Bewegung entlang gleitet, hervorruft. Diesen Widerstand 

 kann ich also in die übrige Vektorensumme, die auf P wirkt, einführen. Ist P ein kleines 

 Stück einer tielenkfläche, 'ii die Suniine der auf dieses wirkenden Kräfte, die schraffierte 

 Fläche die andeie Fläche des betreffenden (Jeleuks, so wird der Finfluß, den die Gelenk- 

 verliindung auf die Bewegung des Stückchens P hat, durch einen Vektor tiargestellt. 



Die Gleichartigkeit dieses Vektors mit den übiigen sollen die folgenden Figuren 

 noch weiter veranschaulichen. Fügen wir (Fig. 7) zu dem Vektoi- "ii einen zweiten ^.l'^, 

 so hat die Resultierende die Richtung P Pj. wenn B cos ß = A cos a ist, d. h. 'i^ eine 

 Ktun|ionent(^ normal zu P P, hat, die (£ gleich ist aber entgegengesetztes Vorzeichen hat, 

 also mit dem W'iderstandsvektoi' der Fläche im l<"alle der Fig. 6 zusammenfällt. Fassen 

 wir die beiden Figui'en 6 und 7 wieder als die Projektiiui eines Kugelgelenksyst(MUs auf 

 (Fig. 8 und (t), an dem die .Muskeln ?( untl 'iJ^ wirken, so wird wieder ileutlieh, daß 

 die Richtung i)i, durch einen zweiten .Muskel von ents])rechendei' Spaimimg oder durch 

 eine Tunrichtung, die wie ein Schleifbogen S wirkt, erzielt werden kann. In jedem Falle 

 handelt es sich, da wir nur die Gestalt der Punkt bahnen, nicht die Geschwindigkeit 

 an jedem Bahnpunkte betrachtet haben, um die Richtung und relative Größe des 

 Vektoren zueinander, uieht um die Größe der Vektorensumme. Das .Moment ist in 



') Wlvlur ^ gcriiliti'ti' (IruUc. Kraft, < lfM;l[\viiidigkfit. 



