50 Geschwindigkeitsverlust. Verluste in Aluminium 



Tafel I enthält sämtliche vorhandenen Beobachtungspunkte für Aluminiumi"^. 

 Würde man, wie es bisher stets geschehen ist, nur diese Punkte oder entsprechende 

 Zahlentabellen ins Auge fassen, ohne den Einzelheiten der (Jriginalarbeiten nachzuspüren, 

 so müßte man, wie das Bild der Tafel I zeigt, auf überwiegend ganz schlechte Beschaffen- 

 heit der Beobachtungen schließen, oder aber auf nur z. T. schlechte Beschaffenheit 

 und auf Singularitäten im Verlaufe von dv/dx, zum mindesten in der Gegend von v = S^"*. 

 Beides findet sich aber bei genauem Zusehen keineswegs gestützt; vielmehr zeigt sich, 

 daß — abgesehen von offensichtlichen, im einzelnen angebbai'en Mängeln bei gewissen 

 Versuchsreihen — die größten Diskrepanzen der von verschiedenen Beobachtern stam- 

 menden Punkte durch die Verschiedenartigkeit des benutzten Strahldurchgangs bedingt 

 sind. Wir haben hier von vornherein — nachdem dieser Sachverhalt einmal erkannt war — 

 durch die soeben eingeführte Definition unseres Maßes dv/dx des Geschwindigkeitsverlustes 

 einheitliche Zusammenfassung möglich gemacht, wobei sich unter gleichzeitiger Berück- 

 sichtigung von Fehlerquellen die in der Tafel 1 (in vier Maßstäben) ersichtliche Kurve 

 ergibt. 



1. Im einzelnen ist der Lauf der Kurve Taf. I, welche dv/dx als Funktion 

 von v angibt — • abgesehen zunächst von den beiden Endstücken — , wie 

 folgt begründet: 



a) Bei den größten Geschwindigkeiten, von v=-8 an aufwärts, sind die 

 Beobachtungen der Herren W. Wilson^o^ BaxmannI"^ Danysz^"' vorhanden. 



Die BAXMANNschen Punkte gehen am dichtesten an v=l heran und wären daher 

 dort besonders wertvoll, wenn sie als einwandfrei gelten könnten. Dies ist aber nicht 

 der Fall. Der gänzliche Verlaß auf den schnellsten Anteil der Radiumstrahlen, welcher 

 für die BAXMANNSche Arbeit prinzipiell wesentlich ist, wäre nur dann einwandfrei, 

 wenn das Spektrum dieser Strahlen nach der Seite der größten Geschwindigkeiten hin 

 eine intensive, scharf begrenzte Kante hätte. Dem ist aber gar nicht so; die allerdings 

 erst nach Herrn Baxmanns Arbeit bekannt gewordenen eingehenden Messungen der 

 Herren v. Baeyer, Danysz sowie Rutherford imd Robinson zeigeni"^ am schnellen 

 Ende des Spektrums eine Reihe dicht benachbarter Linien von geringer Intensität vor- 

 gelagert, auf welche dann erst die stärkeren, zu geringeren Geschwindigkeiten gehörigen 



1"^) Das Verzeichnis der Autoren siehe in der Tafel selbst, die Zitate in den folgenden Noten. 

 Abszisse ist überall die in der untersuchten Schicht vorhanden gewesene Geschwindigl^eit, berechnet als 

 Mittelwert der Eintritts- und Austrittsgeschwindigkeit; Orinate ist das Verhältnis der Differenz beider Ge- 

 schwindigkeiten zur Schichtdicke. Andere Reduktionen der Originalzahlen der Verfasser sind für die 

 Lage der Beobachtungspunkte in Taf. I nicht vorgenommen worden. Für die Kurve mußte natürlich 

 auf den Normalfall und auch im übrigen nach unserer oben angegebenen Definition reduziert werden, 

 soweit es nötig und möglich war; worüber in diesem Abschnitte im einzelnen berichtet wird. 



'o^) Die hier gewählte Darstellungsweise, mit Hilfe von dv/dx als Funktion von v — übrigens 

 unmittelbar die natürlichst erscheinende — , läßt die starken Diskrepanzen der einzelnen Beobachtungs- 

 reihen mit aller für das Vorliegende erwünschten und wesentlichen Deutlichkeit hervortreten. Eine andere 

 Darstellungsweiso, in welcher die Diskrepanzen fast verschwinden, isl kürzlich von Herrn A. Becker 

 benutzt worden (Heidelb. Akad. 1917, A4, S. 11). 



106) W.Wilson, Proc. Roy. Soc. 84, S. 141, 1911. 



•"«) A. Baxmann, Dissertat. Halle 1911. 



'»') Danysz, Ann. de Ch. et de Phys. 30, S. 289, 1913. 



lo") s. die zusammenfassende Darstellung bei v. Baeyer, Jahrb. d. Radioaktivität 11, S. 66, 

 1914, besonders Tab. 1 und III dort. 



