52 Geschwindigkeitsverlust. „^_X!?"l''l'" -^i"™'"™- 



der Schichtdicke anzunehmen; für fertige Ausbildung des Normalfalles in ganz über- 

 wiegendem Teil der Schichtdicke waren die Schichten aber auch bei den geringsten 

 benutzten Geschwindigkeiten kaum dick genug"^ Es ist daher die Reduktion auf den 

 Normal fall mittels des bekannten tJmwegfaktors"" nur für die angegebenen größeren 

 Geschwindigkeiten möglich; die Angaben für die kleineren Geschwindigkeiten sind mit 

 der bisherigen Kenntnis über die Diffusion nicht mit genügender Sicherheit reduzierbar. 

 Vor Ausführung dieser Reduktion vom Parallelfall auf den Normalfall ist bei den 

 DANYSZschen Beobachtungen noch zu berücksichtigen, daß der Ein- und Austritt der im 

 Spektrum abgebildeten Strahlen nicht rein senkrecht zur zylindrisch gebogenen Schicht- 

 fläche"', sondern zum Teil sehr schief erfolgt, was der Benutzung einer effektiv ver- 

 größerten Schichtdicke bei senkrechter Durchstrahlung gleichkommt. Der Faktor F, 

 welcher diese Wegvergrößerurig im Mittel bei zylindrischer Schickt angibt, kann durch 

 Mittelwertbildung aus den verschiedenen in der Schicht vorkommenden Strahllängen 

 leicht berechnet werden"*; er ist 



]fW^' 



R- r T-iz 

 arcsm 



F = 



r 



R 2 3) 



2(R 



(R = äußerer Radius, r = innerer Radius der zylindrischen Schicht, zugleich Radius 

 der strahlenden Zylinderoberfläche) und beträgt im vorliegenden Falle 1"27. 



Es folgt hiernach unsere Kurve von v = '96 bis '89 dem mittleren Laufe der Wilson- 

 schen und der wie angegeben reduzierten DANYSZschen Punkte, von v ='89 bis 79 

 den letzteren allein*^". 



b) Bei den mittleren Geschwindigkeiten, im Intervall von v = 79 bis "36, 

 liegen außer den Beobachtungen von Hrn. Danysz auch die von Hrn. v. Baeyer vor. 

 Beide sind nach derselben Methode, durch Photographieren von Spektren in einwandfrei 

 erscheinender Weise ausgeführt; dennoch stimmen sie, wie man sieht, in den Resultaten 

 durchaus nicht miteinander überein, und auch gegenüber den sonstigen Beobachtungen 

 bieten sie Widersprüchei^«, ^ii^jie deren Aufklärung nicht nur dieses ganze Geschwindig- 



'15) Die von Herrn Wilson benutzten Schlichten waren wesentlich dicker, z. T. zehnmal so 

 dick als die der DANVSzschen Versuche. 



''«) 1-6 (s. den Abschnitt über Diffusion). 



"') Vgl. die vorangestellte Definition unseres Maßes der Geschwindigkeitsverminderung. 



■18) Es gilt dabei im Parallelfall einfach geradliniger Strahllauf, für welchen gerechnet worden 

 ist; derselbe Faktor F kann aber auch für den Normalfall benutzt werden, da er eine Verhältniszahl 

 ist, aus welcher der Umwegfaktor herausfällt. 



"') Die Daten der zwei WiLSONSchen Punkte bei v = -70 und 71, welche stark abseits fallen 

 und für unsere Kurve nicht berücksichtigt sind, werden vom Verfasser selbst als unsicher bezeichnet 

 (was durch die Einklammeruiig der Punkte auf Taf. I angezeigt ist). 



•2") Die Nichtübereinstimmungen gehen, wie der Anblick der in .sich konsistenten, aber 

 nicht aneinanderschließenden Punktreihen in Tafell zeigt, weit über die zufälligen Beobachtungs- 

 fehler hinaus, und sie sind auch so stark, daß sie keineswegs konstanten Meßfehlern, wie z. B. bei 

 der Magnetfeldermittlung zugeschrieben werden können. Es müßten z.B. 9 pc Meßfehler in R.H 

 angenommen werden, um die Geschwindigkeilsverlustmessungen von Danysz und v. Baeyer m der 

 Gegend von v = -6 zur Übereinstimmung zu bringen, während die absoluten Geschwindigkeitsermitt- 

 lungen dieser beiden Beobachter bei den kräftigen Streifen des Ra-Spektrums (siehe Note 108) aufs 

 beste übereinstimmen, was hohe Präzision in R.H anzeigt. 



