58 Geschwindigkeitsverlust. Zur Kurventafel I und Tab. I. 



über Geschwindigkeitsverluste zu geben, zunächst und unmittelbar für Aluminium, 

 mit Benutzung von C aber auch für andere Medien^^^. 



Da die an die Spitze des Abschnitts gestellte Definition von dv/dx dem meist 

 vorkommenden Strahllauf entspricht, so werden Kurve I imd Tab. I auch meist unmittel- 

 bar anwendbar sein; im übrigen gibt das Folgende spezielle Hinweise. 



1. Normalfall. — Dünne Schicht. Soll der maximal vertretene Geschwindig- 

 keitsverlust berechnet werden, welchen eine gegebene Schicht verursacht, und Hegt der 

 Normalfall vor, d. h. sind die Strahlen bereits so diffus, wie sie es im betreffenden 

 Medium von selber werden, kommen sie also z. B. schon aus genügend dicker Schicht 

 dieses Mediums^**, so ist Tabelle I oder Kurve I bei dünner Schicht unmittelbar brauch- 

 bar; man hat nur den zur gegebenen Geschwindigkeit gehörigen Wert von dv/dx mit 

 der gegebenen Aluminiumdicke, bzw. der nach C berechneten Al-Äquivalentdicke zu 

 multiplizieren, um den Verlust zu erhalten. 



Ist die Schicht dicker, so daß die resultierende Geschwindigkeitsänderung mehr 

 als ein kleiner Bruchteil der Anfangsgeschwindigkeit ist, so ist die soeben angegebene 

 Ermittelung nur als vorläufig zu betrachten; man hat dieselbe mit der um die Hälfte 

 der erhaltenen Geschwindigkeitsänderung verminderten Anfangsgeschwindigkeit zu 

 wiederholen, lun zum definitiven Wert der Geschwindigkeitsänderung zu gelangen. 



Ist die Schicht sehr dick, so daß die resultierende Geschwindigkeitsänderung über 

 ein Stück der Kurven I sich erstreckt, das nicht mehr als geradlinig betrachtet werden 

 kann, so kann die Schicht unterteilt behandelt und die Rechnung, wie angegeben 

 streckenweise au.sgeführt werden. Bequemer ist es aber in diesen Fällen zur Grenz- 

 dickentabelle II oder Kurventafel II zu greifen (s. II F 2). 



2. Ist die einfallende Strahlung parallel und ist die Schicht so dick, daß 

 volle, zum Material gehörige Diffusion (Normallauf) schon innerhalb eines kleinen Bruch- 

 teils der Dicke sich ausbildet^'**, so kann Tab. I bzw. Kurve I benutzt werden, wie in 

 den vorigen Fällen. 



Ist die Schicht sehr dünn, so daß der Parallelfall in ihr genügend erhalten bleibt^^^, 



"-) Über Formeldarstellungen des Laufes von dv/dx als Funktion von v, wie er 

 nach Obigem aus der Erfahrung gegeben ist, ist das Folgende zu bemerken: 



1. Für die größten Geschwindigkeiten (v>'70) ist bereits die Gültigkeit der Konstanz von 

 dP/dx hervorgehoben worden, woraus die oben angegebene Gl. 5 für dv/dx folgt. 



2. Für ein gewisses Gebiet mittlerer Geschwindigkeiten (etwa v = '60 bis '20) findet man die 

 bereits von Herrn Whiddington geprüfte Beziehung (vgl. Notel27) vj - v* = ax oder dv/dx = - a/4v' 

 auch nach unserem Kurvenlauf Taf. I brauchbar, wobei im Mittel a = 0"0068 LgYOl mm AI zu 

 setzen wäre. 



3. Ein wesentlich weiteres Bereich der Brauchbarkeit (etwa v ='92 bis '20) zeigt die kürzlich 

 von Herrn A.Becker angegebene Formel dv/dx = - const (1 - vj/v^ (Heidelb. Akad. 1917 A '», S. 13). 



Allgemein gültig ist keine dieser Darstellungen. Vgl. übrigens über Formeldarstellungen über- 

 haupt Allg. Teil, III 2 und Note 121. 



'^^) Schichtdiclve xn (oder mehr), z. B. : '001 mm Aluminium (oder mehr) bei v ='35; bzw. 1 mm 

 AI (oder mehr) bei v ='92 (s. den Abschnitt über Diffusion. VII F 4). 



1") Schichtdicke also ein erhebliches Vielfaches der bei mittleren und kleinen Strahlgeschwindig- 

 keiten in festen Körpern sehr kleinen Dicke xn (s. den Abschnitt über Diffusion, VII F4). 



'") Scliichtdicke unter xj; der Fall kommt besonders bei den höchsten Geschwindigkeiten in 

 Betracht, wo die betroffenden Dicken unter Umständen auch erheblich sein können (s. Näheres im 

 Abschnitt über Diffusion, VII F 4). 



