AbweichunKon von der Massen Proportionalität. ?P£,^^?'L'' ^.' _ ™? 



so hat man die Angaben dv/dx der Tabelle oder Knrve 1 durch den Umwegfaktor B zu 

 dividieren, da dv/dx = B dv/dxg. 



Für zwischenliegende Dicken kann bei parallelem Einfall nur gesagt werden, daß 

 zu dv/dx einDivisor<B zu treten hat, der inusduiehr der Einheit sich nähert, je dicker 

 die Schicht ist. 



3. Neben den nach Vorstehendem ermittelbaren maximal, d. i. bei der Überzahl 

 der Elektronen des Strahles vertretenen Geschwindigkeitsvei'lustcn sind im Normal- 

 fall stets sowohl größere als auch kleinere Verluste merklich vorhanden, jedoch nur in 

 einer Menge, welche weit geringer ist, als man gewohnlich anzunehmen für richtig hält 

 (vgl. Allg. Teil 11 B 3 b und Note 100). 



4. Die Geschwindigkeitsverluste von Strahlen, welche in einer von der 

 Eintrittsrichtung stark verschiedenen Richtung austreten, sind größer zu 

 erwarten als es Tab. I, Kurve I und dem Vorstehenden entspricht (s. den Abschnitt 

 über Diffusion, VII F 6 c). Der extreme Fall rückdiffundierter Strahlung gibt 

 besonders hohe Geschwindigkeitsverhiste; siehe VII E 2b. 



5. Im Spezialfall zylindrisch gebogener, eine zylindrische Strahlen- 

 quelle eng umschließender Schichten tritt bei Parallellauf der durch Gl. 3 (A 1 a) 

 gegebene Faktor F zur Schichtdicke; bei Normallauf kommen außerdem noch die schiefen 

 Austritte hinzu, welche (nach 4) im Sinne einer Vergrößerung von F wirken. 



C. Geschwindigkeitsverluste in anderen Stoffen als Aluminium. 



Bei anderen Stoffen können die Geschwindigkeitsverluste angenähert massen- 

 proportional ebenfalls nach Tabelle oder Kurve I berechnet werden, indem man zur 

 Schichtdicke den Faktor D/27 treten läßt. 



Spezielle Kenntnis über Abweichungen von der Massenproportionalität ist bis- 

 her nur in geringem Maße für einige Stoffe vorhanden: 



1. Bei hohen Geschwindigkeiten (v ='95 bis "8) haben die Herren Baxmann 

 und Danysz eine Reihe von Metallen untersucht und zwar mit konträren Resultaten"^ 

 Herr Danysz findet überall (AI, Cu, Ag, Sn, Au) gute Massenproportionalität, Herr 

 Baxmann dagegen mit steigendem Atomgewicht zunehmend mehr Geschwindigkeits- 

 änderung als der Masse entspräche. Eine einfache Erklärung hiervon geben \vir im 

 folgenden (5a) daraus, daß bei Danysz der Parallelfall, bei Baxmann Normalfall vor- 

 lag, wie bereits oben entwickelt wurde (A 1 a)"'. 



Für Luft geben Herrn Frimans Messungen einigen Anhalt; man findet aus der 

 Variation des Absorptionsvermögens mit der Dicke der Luftschicht keinen Grund, auf 

 große Abweichung von der Massenproportionalität im Vergleich zu AI zu schließen 

 (vgl. Note 264). 



1") Zitate s. Noten 106, 107. Der spätere Beobachter, Herr Danysz, vergleicht seine Resultate 

 nicht mit denen des Herrn Baxmann; der Widerspruch ist auch sonst, soweit ich sehe, unbemerkt 

 geblieben. 



1«') Die Schichten der verschiedenen Metalle hatten bei Danysz alle dasselbe Gewicht pro em^, 

 so daß in erster Annäherung überall derselbe Strahllauf anzunehmen ist wie bei AI. Die gegen Herrn 

 Baxmanns Absolutwerte der Geschwindigkeitsvorininderung als Funktion der Geschwindigkeit gel- 

 tend gemachten Bedenken (siehe AI a) treffen die relativen Zahlen der verschiedenen Metalle gegen- 

 einander wahrscheinlich nur in geringem Maße. 



