Greiizdickeiierniittelurigen. Spez. Teil IIA. 65 



von Wert, als Angaben von Schichtdicken, welche einen äußerst kleinen Bruchteil der 

 Intensität eben noch durchlassen, und welche danach um einen mit wenig Unsicherheit 

 angebbaren, nur kleinen Betrag unter der Grenzdicke lägen^^^ 



Wir können die für AI vorhandenen Messungen, auf die wir im folgenden zurück- 

 kommen, ihrer Natur nach nur indirekt, bzw. zur Kontrolle benutzen — ausgenommen 

 die für kleinste Geschwindigkeiten — , und wir ermitteln daher die Al-Grenzdicken im 

 allgemeinen aus dv/dx. Für andere Stoffe siehe E. 



B. Zur Ermittelung der Grenzdicken aus den Geschwindigkeitsverlusten. 



Diese Ermittelung wäre durch Rechnung auszuführen, wenn für dv/dx als Funk- 

 tion von V ein durchweg gültiger analytischer Ausdruck vorhanden wäre. Da dies nicht 

 der Fall ist (s. Note 142), war graphisch zu verfahren, ausgehend von Kurve Taf. I, 

 wodurch zugleich auch jeder Zwang auf die in dieser Kurve konzentrierte Erfahrung 

 ausgeschlossen bleibt; es ergibt in leicht verständlicher Weise jede Ordinate der Kurve I 

 eine Tangente der Grenzdickenkurve. In dieser Weise ist der Lauf der Grenzdicken- 

 kurve in Tafel II für die mittleren und kleineren Geschwindigkeiten — v = 75 bis '18 — 

 erhalten. 



C. Für die größten und die kleinsten Geschwindigkeiten, bei AI, 



ist im besonderen Folgendes zu bemerken: 



1. Bei den größten Geschwindigkeiten bedingen die in dv/dx vorhandenen 

 Unsicherheiten sehr große Unsicherheiten in X; es ergibt hier schon eine geringe, ganz 

 innerhalb der Beobachtungsfehler liegende Verschiebung der Kurve Taf. I eine 

 große Änderung in Taf. II, woraus man sieht, daß die Kenntnis von dv/dx bei den 

 großen Geschwindigkeiten nicht genügt, um über den Lauf von X zu entscheiden. 

 Ich habe daher hier die im experimentell untersuchten Intervall von v = "70 bis '96 gut 

 bestätigt gefundene Konstanz der Energieverluste dP/dx^^" zugrunde gelegt, d. i. Gl. 4 

 bzw. 5, wonach die Grenzdicke 



,- / l'i2 \ 



X = — :::^^- - i 24 mm AI ist. 6) 



y^ 



v2 



^°°) Zu den direkten Gr en zdi cken niessun gen ist im allgemeinen folgendes zu be- 

 merken (im einzelnen siehe Cla, b; C2; D; E; über dienliche Strahlnachweismittel Note 179): Es 

 liegen für mittlere Geschwindigkeiten meine Messungen von 1894 und 1895 vor — die ersten über- 

 haupt ausgeführten — ; für kleinste Geschwindigkeiten die von 1903; für größte Geschwindigkeiten die 

 Messungen der Herren Pound und Wilson. Im Punkte der Genauigkeit lassen meine ebengenannten 

 Messungen bei mittleren Geschwindigkeiten in bezug auf Ermittelung der benutzten Strahlgeschwindig- 

 keit vielleicht zu wünschen übrig, indem dieselbe durch Funkenlangen festgehalten und erst nachträglich 

 gemessen war (vgl. Note 219); prinzipiell sind sie aber die besten überhaupt vorhandenen Grenzdicken- 

 messungen, da sie im Ketonschirm ein Nachweismittel anwenden, welches höchste Empfindlichkeit 

 mit Unzugänglichkeit für die Hauplfehlerquelle verbindet (in der Schicht selbst erzeugte und 

 hinten austretende Strahlung, s. Noten 179 und 215). Herrn Wilsons Messungen benutzen geringe 

 Empfindlichkeit und leiden dabei unter großer Korrektion (20 pc) wegen Wellenstrahlung (v-Strahlen). 

 Bei Herrn PouNDs Messungen fehlt gänzlich die Elimination der Hauptfehlerquelle (Wellenstrahlung, 

 was unter Umständen sehr wesentlich ist; vgl. Noten 162, 166). 



"") S. den Abschnitt über Geschwindigkeitsverluste, I A 3. 



-Abhandlungen der Heidelberger .'Akademie, math.-naturw. Kl. 5.,\bh. 5 



