66 Grenzdicken. Konstanz der Energieverlusle 



Die Konstante V2i ist dabei der rein graphischen Ermittelung bei v = '70 ent- 

 nommen. 



Es haben sich folgende Anhaltspunkte zui' Kontrolle — und Bestätigung — dieser 

 Beziehung gefunden: 



a) Am ehesten wären direkte Grenzdickenmessungen erwünscht, die aber — wie 

 bereits erläutert^^^ — nur bei Anwendung größter Intensitäten und empfindlichster Nach- 

 weismittel in Annäherung ausführbar wären, wobei außerdem Vorsicht gegen Ver- 

 wechselung von durchgegangenen Kathodenstrahlen und im Medium erzeugter Wellen- 

 strahlen^^^ vonnüten wäre. Alles dies ist von den bisherigen Beobachtern schneller 

 Strahlen (ß-Strahlen) nicht entfernt bedacht worden. Es liegt hier Herrn Pounds 

 Grenzdickenmessung an Aluminium für die schnellsten ß-Strahlen von Ra (im Gleich- 

 gewichtszustand) vor^^^. Er findet hinter 7 mm Aluminium eben noch merklichen 

 Austritt von Strahlen, welche er durch Luftleitung nachweist, wobei aber die im Alu- 

 minium erzeugte Wellenstrahlung mitwirkt^^*. Aus letzterem Grunde muß der Wert 

 von 7 mm als zu groß betrachtet werden^^^. Es ist also für die schnellsten Strahlen 

 von Ra im Gleichgewicht X < 7 mm. Die zugehörige Geschwindigkeit ist, wie bei anderer 

 Gelegenheit schon auseinandergesetzt^^^*, nicht völlig scharf definiert; doch konnten 

 hier in der Tat nur die allerhöchsten Geschwindigkeiten mitwirken, d. i. v = '98 oder '99. 

 Vergleicht man hiermit das Resultat der Rechnung nach konstantem dP/dx, so findet 

 man für diese beiden Geschwindigkeiten X = 4'38 bzw. 6'71 mm AI, was in der Tat 

 genügend unter 7 mm liegt und woraus man jedenfalls sieht, daß die Annahme der 

 konstanten Energieverluste im Gebiete der allerhöchsten Geschwindigkeiten nicht wesent- 

 lich falsch isti««. 



"') Siehe A. 



"^-) Sekundäre Kathodenstrahlung kommt wegen ihrer relativ geringen Geschwindigkeit, also 

 großen Absorbierbarkeit, weniger in Betracht; sie wüi'de die Grenzdicke kaum um 1 pc ihres Wertes 

 vergrößern können. 



i«3) PouND, Phil. Mag. 17, S. 126, 1909 (vgl. Note 437). 



"■') Der Verfasser merkt an, daß ,, sekundäre" Strahlung mitgemessen sei, macht aber keinen 

 Versuch, dies zu vermeiden. Es wäre dazu auch vor allem nötig gewesen, über die Natur der , .sekundären" 

 Strahlung sich klar zu werden (was aus der Literatur möglich gewesen wäre). Da es, wie bereits ange- 

 merkt (Note 162), in Wirklichkeit hauptsächlich um Wellensti'ahlung sich handelte, so wäre dieselbe 

 (z. B. durch die Methode des Vakuumkäfigs bei genügend feiner Messung) unschwierig abzutrennen 

 gewesen. 



^"^) Außerdem nach unserer Definitionsweise auch noch deshalb zu groß, weil der Eintritt im 

 Parallelfall erfolgte; vgl. Gl. 8. Es beträgt jedoch der Unterschied X^ - X nur etwa Ol mm, soweit 

 die Daten zu Gl. 8 bekannt sind; er kommt also hier kaum in Betracht. 

 "^*) Siehe 1 A 1 a. 



'"") Da wir fur die Konstanz der Energieverluste bei höchsten Geschwindigkeiten auch noch 

 vier andere Anhaltspunkte finden (siehe b, c, d und Note 494, Abschn. VI C. 2 c) und da bei Ra auch 

 geringe Anteile von Geschwiiidigkeiten über '99 gemessen sind (Danysz, s. Note 108) so kann man 

 wohl auch rückwärts schließen, daß die co« schnellsten Strahlen in AI erzeugte Welknstrahlung nur 

 verhältnismäßig geringe Luftleitungswirkung hat, so daß sie als Fehlerquelle nur wenig in Betracht 

 kommt (vgl. das übereinstimmende Resultat in Note 250 a und über den Einfluß der Welle:;strahlung 

 bei verschiedenen Schichtdicken IVE3c). Mehr Wellenslrahlung ist bekanntlich bei Stvjjen höheren 

 Atomgetvichts vorhanden, weshalb wir hier von der Verwendung der Grenzdickenmessungen absehen, 

 die Herr Pound (a. a. O.) an Sn und Pt ausgeführt hat. Bei langsameren Strahlen scheint auch in 

 AI mehr Wellen Strahlung vorhanden zu sein (vgl. IV E 3 c). 



