68 Grenzdicken. Kleinste Geschwindigkeiten. 



d) Einer besonderen Probe habe ich endhch die nach der Konstanz des Energie- 

 verlustes angenommenen Geschwdndigkeitsverluste dadurch imterworfen, daß mit ihrer 

 Hilfe die Deformationen des magnetischen UrX- Spektrums vorausbestimmt wurden, 

 welche bei Durchsetzung verschieden dicker Aluminiumschichten eintreten. Es ist dies 

 mittels der Kurven Taf. IV, V, VI, welche auf Grund der angenommenen Geschwindig- 

 keitsverluste konstruiert sind, leicht ausführbar (siehe Abschn. IV, Abb. 2). Die den so 

 erhaltenen Spektren entnommenen Angaben über durchgelassene Intensitäten bei zu- 

 nehmender Aluminiumdicke wurden mit Herrn Schmidts Beobachtungen verglichen, 

 und es zeigte sich dabei gute Übereinstimmung (siehe Abschn. IV H 1 c, Tab. 5), was 

 wieder die in bezug auf die Geschwindigkeitsverluste gemachte Annahme bestätigt. 



Man wird demnach ohne etwaige besondere Entkräftung dieser vier Beweismittel 

 (a — d) und eines fünften, welches wir später beibringen^'^^ die von v = '70 bis '96 

 durch die direkten Messungen von dv/dx nachgewiesene Konstanz von dP/dx auch 

 bis zu den höchsten Geschwindigkeiten"» als gültig annehmen dürfen. Dementspre- 

 chend ist bei diesen Geschwindigkeiten sowohl dv/dx in Tab. I und Kurventafel I 

 nach Gl 5 (wie bereits unter I A3a angegeben) als auch X in Tab. II und Kurventafel II 

 nach Gl 6 eingerichtet worden. 



2. Bei den kleinsten Geschwindigkeiten liegen meine Grenzdickenmessungen 

 von 1903 vor"4, welche für den Lauf der Kurve Taf. 11 bei v = "10 als bestimmend 

 genommen wurden. 



3. Bei der Annäherung an v = 0, wo auch X = wird, kommt folgendes 

 in Betracht: 



Schichtdicken, die nicht mehr viele Atomdistanzen umfassen, haben als Grenz- 

 dicken keine Berechtigung mehr; denn die Geschwindigkeitsabnahme ist ein Atomdureh- 

 querungsresultat, das von Fall zu Fall wechselt"«'' und nur im Mittel über sehr viele Fälle 

 (Durchquerungen) eindeutige Funktion der Geschwindigkeit und der durchquerten 

 Atomzahl wird. In dieser Beziehung bildet das Ende des direkt an die Beobachtung 

 geschlossenen, ausgezogenen Teiles unserer Grenzdickenkurve, Taf. II, bei v = 'l auch 

 ihr natürUches Ende; denn die Grenzdicke (0"0003 mm) beträgt dort nur mehr etwa 

 1000 Al.-Atomdurchmesser. Sieht man von den hiernach bei noch kleineren Geschwin- 

 digkeiten stark zu erwartenden Schwankungen ab, faßt man also unsere Kurve auch 

 dort noch als Mittelwertskurve auf, so ist zu beachten, daß die Geschwindigkeitsverlust- 

 kurve Taf. I, welche dv/dx als Funktion der Geschwindigkeit angibt, und welche 

 gegen v = hin stark ansteigt, dennoch bei v = zu dv/dx = herabkommen muß; 

 denn bei Geschwindigkeiten, welche kleiner sind als die — entsprechend dem Resultate 

 von Herrn Akesson — zum betreffenden Material gehörige Geschwindigkeitsverluststufe, 



"2») Siehe Abschn. VI, C 2 c, besonders Note 494. 



1") Von den genannten Beweismitteln reichen die ersten vier (a— d) etwa bis v = '98, das 

 fünfte bis v = '99 hinauf. 



"<) P. Lenard, Ann. d. Phys. 12, S. 462 u. S. 723, 1903. Aluminiumblatt von 0'00036 mm 

 Dicke bei v = '09 (2000 Volt) nur durch die (gemessenen) Löcher, bei v = "11 (4000 Volt) aber bereits 

 deutlich durch das Aluminium lassend; also Grenzdicke für v = '10 rund O'OOOS mm. Ebenso eben- 

 dort Grenzdicke von Gold für dieselbe Geschwindigkeit 0-00007 mm. Diese Angaben sind bereits im 

 Abschnitt über Geschwindigkeitsverluste unter I A 2 und C 4 benutzt worden. 



1'«») Vgl. Note 100 und Abschn. VI D 2. 



