Mittlere Geschwindigkeiten. Spez. Teil II C 3^ 69 



treten keine Verluste ein"^ Es muß daher dv/dx kurz vor Erreichung des Nullpunktes 

 der Geschwindigkeit zu einem Maximum kommen, von dem aus dann plötzlich das Herab- 

 sinken zu Null eintritt. Diesem Maximum von dv/dx entspricht ein bei eben der- 

 selben Geschwindigkeit liegender Wendepunkt der Grenzdickenkurve, so daß dieselbe 

 die vertikale Grenzlinie X nicht tangential, sondern in der Weise erreichen muß, wie es 

 das punktierte untere Ende der Kurve Taf. II ersichtlich macht^'^. 



D. Zur Kontrolle der Grenzdickenkurve für AI bei mittleren Geschwindigkeiten 



konnte meine Beobachtung von 1894 dienen, wonach bei der durch etwa 3 cm Funken- 

 länge festgelegten Geschwindigkeit — nachträglich zu v = '35 bestimmt — 0"027 mm AI., 

 ganz dicht ans Aluminiumfensler gelegt, ,,eben noch bemerkbar durchlässig" waren^". 

 Man sieht bei Vergleichung mit Kurve Taf. II, daß kein Widerspruch vorhanden ist^'*, 

 indem bei Benutzung des außerordentlich empfindlichen Phosphoreszenzschirmes zum 

 Strahlennachweis und der sehr großen Intensität in unmittelbarer Nähe des Fensters 

 in der Tat nahe die volle Grenzdicke als Dur(-hlässigkeitsgrenze zu erwarten war"*. 



■"ä) Der verlustfreie dichte Vorbeigang der Elektronen an Atomen (streifende Durchquerung 

 ohne Geschwindigkeitsverlust) unterhalb einer gewissen Geschwindigkeitsstufe ist von Herrn Akesson 

 nachgewiesen (Heidelb. Akad. 1914 A 21); die verlustfreie (echte) Reflexion ebenfalls unterhalb einer 

 gewissen Geschwindigkeitsstufe von den Herren Franck und G. Hertz (D. Phys. Ges. 16, S. 457, 1914). 

 Näheres siehe im Abschii. VI, D 3 und Note 527. 



"*) Es geht daraus auch hervor, daß selbst auch der letzte Anteil eines gegen die Grenzdicke hin- 

 laufenden Strahles nicht eigentlich durch Geschwindigkeitsverlust, sondern nur durch Absorption ver- 

 nichtet wird, da der Geschwindigkeitsverlust versagt, sobald die Geschwindigkeit unter die zum be- 

 treffenden Medium gehörige Stufe (z. B. 8 Volt in O,, 5 Volt in Hg-Dampf) gesunken ist. 



1") P. Lenard, Ann. d. Phys. u. Ch. 51, S. 233, 1894; Angabe der Funkenstrecke S. 228 dort; 

 zur Geschwindigkeitsbestimniung s. Note 219 des Vorliegenden. 



"') Hierbei ist die mögliche Fehlergrenze sowohl meiner Grenzdickenbeobachtungen als auch 

 der LEiTHÄusERschcn Messungen (abgesehen von dem einseitigen, bereits berücksichtigten Fehler der 

 letzteren) ziemlich hoch angenommen (etwa 10 pc oder noch etwas mehr), was in beiden Fällen 

 ■ — wenn auch aus ganz verschiedenen Gründen — auf Rechnung der zugehörigen Geschwindigkeits- 

 ermittlungen zu setzen ist. Für sich allein genommen, würden die von mir beobachteten 0'027 mm AI 

 — um derentwillen wir bereits Herrn Whiddingtons dv/dx-Werte, welche auch sonst zu Zweifeln 

 Anlaß gaben, als wesentlich zu hoch erklären mußten (siehe I A 1 c) — eine noch etwas tiefere Lage 

 von dv/dx bei v = '2 verlangen, als in der Kurve Taf. I angenommen; die LEiTHÄusERSchen Beobach- 

 tungen sprechen aber dagegen. Der hier in Taf. I gegebene Kompromiß ist als solcher durch Dünn- 

 ausziehen der Kurve bei v = '2 kenntlich gemacht (vgl. Allg. Teil, III 5). Für höhere und tiefere Ge- 

 schwindigkeiten als '2 sagt die zu v = '35 gehörige Grenzdicke nichts Entscheidendes aus; es ist für diese 

 Grenzdicke fast nur der Wert dv/dx in der Gegend von v = '2 ausschlaggebend. 



"») Über die Empfindlichkeit der Nachweismittel für Kathodenstrahlen: Der 

 A>(onscÄ(/-m vermag noch5-10 — "Coulomb/cm^, in Ge.stalt mittelschneller Strahlen in einem Enüadungs- 

 schlage herankommend, als eben gut sichtbares Leuchten nachzuweisen. Es ist dies 10^' der dicht am 

 Aluminiumfenster vorhandenen Intensität (bei gewöhnlicher Benutzung des Entladungsrohres in der 

 in der ausführlichen Veröffentlichung von 1894 angegebenen Weise). Hierin kommt ihm kein anderes 

 Nachweismittel nahe. Der Vakuumkäfig, ebenso auch der Paraffinkondensator am Elektrometer ist zehn- 

 tausendmal unempfindlicher. Bei kontinuierlicher Strahlung kann dagegen das Elektrometer in den Vor- 

 teil kommen, da es aufzuhäufen vermag (was bei der Phosphorezenzmethode nach vorhandener Kenntnis 

 allerdings ebenfalls gut erreichbar wäre, aber noch nicht zur Anwendung gekommen ist). Da aber 

 kontinuierliche Strahlung von so hoher Intensität, wie die stoßweise der Entladungsröhre mit dem 

 Induktor, bei keiner Geschwindigkeit verfügbar ist, so ist der Phosphoreszenzschirm mit letzterer 



