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fJreiizdicken. 



Abweichungen von der Massenproporlionalität. 



E. Grenzdickenbeobachtungen für andere Stoffe als Al^'^''. 



1. Beobachtungen für Luft, bei welchen die Sirahlgeschwindigkeit gut fest- 

 gehalten war (durch gut eingehaltene Funkenlänge und nachträgliche .Messung), findet 

 man in meiner Absorptionsuntersuchung von ISBoi**" für drei Geschwindigkeiten mit 

 den in Tab. 2 zusammengestellten Resultaten. 



Da die Aluminiumdicken gleichen Gewichts (letzte Spalte) in genügender Über- 

 einstimmung mit den Grenzdicken nach Kurve Taf. II sind, so ist zu schließen — wie 

 bereits im Abschnitt über Geschwindigkeitsverluste (IC 3) bemerkt — , daß Luft und 

 Aluminium nahe massenproportionale Geschwindigkeitsverluste bewirken^^^. 



2. Experimentelle Grenzdickenangaben für einige IMetalle (Sn, Fe, Au) 

 sind bereits im vorigen Abschnitt (I C 3, 4) mitgeteilt worden. 



Strahlenquelle das weitaus beste Mittel zu Grenzclickenuiitcrsuchi/iigeii. Die außerdem noch in Betracht 

 kommende Luftlcitungsniethode ist dem Vakuumkäfig nur bei hohen Geschwindigkeiten stark überlegen 

 (wie aus dem Lauf der totalen Sekundärstrahlung Tab. IV und Taf. VII unmittelbar zu ersehen ist). 

 Sie wäre aber für Grenzdickenmessungen nur mit besonderer Vorsicht brauchbar, da sie auch auf Wellen- 

 strahlung reagiert (vgl. Noten 1.59 u. 166). 



Die Daten zur Berechnung der hier angegebenen absoluten und relativen Empfindlichkeit des 

 Ketonschirnis sind: 1. Deutliches Aufleuchten in 133'5 cm Abstand vom Aluminiumfenster im Vakuum 

 bei 0"0133 mm Aluminiumbedeckung (Ann. d. Phys. u. Gh. 51, S. 252, 1894); 2. absolute Elektrizitäts- 

 menge eines Entladungsschlages ui.ter gleichen Bedingungen gemessen (Ann. d. Phys. u. Ch. 64, 

 S. 282, 1898). 



t)ber den Einfluß der Strahlgeschwindigkeit auf die Phosphoreszenzintensität s. Xote 215. 



179a) Vergl. dazu A und Xole 159. 



lä») Ann. d. Phys. u. Ch. 56, S. 261, 1895, Tab. III. Die inTab.Vdortselbst enthaltenen Strahllängen 

 können nicht so genau den dort angegebenen Funkenlängen (Geschwindigkeiten) zugeordnet werden, 

 wie die oben verzeichneten, da es bei diesen Versuchen (wie dort S. 208 erörtert) auf die genaue Fest- 

 haltung der Geschwindigkeit nicht ankam. Eine andere Angabe für größte Strahllängen in Luft findet 

 sich in Tab. II, Ann. d. Phys. u. Ch. 51, S. 250, 1894, nämlich 6^0 cm bei v = '35, was 0^027 mm AI dem 

 Gewicht nach äquivalent i.st und keinen Widerspruch mit den oben verzeichneten Angaben bedeutet, 

 aber wohl weniger genau ist als diese letzteren, welche späteren Messungen entnommen sind. 



181) i-iei-j. Whiddington teilt noch 1912 Versuche an Luft mit (Proc. Itoy. Soc. 86, S. 360), 

 welche für v = ^33 0^5 cm als Grenzdicke von Luft ergeben, was ojfen})ar grundfalsch ist (mindestens 

 7 mal zu klein, da, wie obige Tab. 2 zeigt, bei dieser Geschwindigkeit noch 3^9 cm Luft eben durch- 

 strahlbar sind). Der .\utor hätte das selbst bemerken können, wenn ihn die Wirklichkeit interessiert 



