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F. Zur Benutzung der Grenzdickenkurve Taf. II und der Tab. II. 



1. Folgt man von einem beliebigen Anfangspunkt ans dem Lauf der Kurve nach 

 rechts (und unten) hin, so geben die Ordinaten der durchlaufenen Punkte die (maximal 

 vertretenen) Geschw-indigkeiten an, welche die Elektronen eines durch AI in der Abszissen- 

 richtung fortschreitenden Strahles der Reihe nach (im Normalfall) annehmen, sofern sie der 

 Absorption entgehen. Bei welchem Bruchteil der Elektronen das letztere zutrifft, wird 

 im Abschnitt über Absorption untersucht; um aber die Kurven nutzbarer zu machen 

 und auch schon zur möglichsten Fernhaltung sehr verbreiteter, unzutreffender Vor- 

 stellungen sind längs der Kurven Marken angebracht, welche sogleich auch die relativen 

 Intensitäten angeben, die dem Strahl in den verschiedenen Aluminiumtiefen zugehoreni^^ 

 Wo die Kurven enden oder zu steil werden, kann man horizontal nach links ohne 

 Bruch zum nächsten Kurvenzweig vorteilhafteren Maßstabs übergehen. 



Diejenige Aluminiumschicht, über welche der Strahl auch abgesehen von Absorp- 

 tion nicht hinauskommt, da er dort die Geschwindigkeit Null erreichen würde, ist durch 

 die vertikale Grenzdickenlinie X markiert. 



2. Die Al-Grenzdicke, welche zu gegebener Geschwindigkeit bei Eintritt im 

 Noi'malfall gehört, kann daher unmittelbar als Horizontalabstand der Kurve von 

 dieser Grenzdickenlinie X entnommen werden, gemessen in der Höhe der gegebenen 

 Geschwindigkeit. Ebenso ist auch die Geschwindigkeitsverminderung, welche eine beliebig 

 dicke .Al-Sehicht hervorbringt, unmittelbar der Kurve zu entnehmen. Man hat nur 

 von der gegebenen Anfangsgeschwindigkeit aus um die gegebene Dicke in x-Richtung 

 längs der Kurve fortzuschreiten, um zur gesuchten Endgeschwindigkeit als Ordinate 

 zu gelangen. 



3. Der Kurve II sind auch die Zahlen der Grenzdickentabelle II entnommen 

 wordeni83, welche demnach ebenfalls die gesamte, über den Gegenstand vorhandene 

 Kenntnis in sich vereinigt. Zur Ermittelung von Geschwindigkeitsverminderungen aus 

 dieser Tabelle hat man von der zur gegebenen Anfangsgeschwindigkeit gehörigen Grenz- 

 dicke die gegebene Aluminiumdicke zu subtrahieren; die zur so erhaltenen Differenz als 

 Grenzdicke gehörige Geschwindigkeit ist die gesuchte Endgeschwindigkeiti^*. 



hätte, da meine einfachen direkten Versuche samt genügend genauer Geschwindigkeitsmessung schon 

 14 Jahre früher veröffentlicht u.'d — ihrer Existenz nach werJgstens — nicht unbekannt geblieben 

 waren. Allerdings ist es wohl unbillig, dem Engländer bessere Kenntnis der deutschen Originalliteratur 

 zuzumuten, als in Deutschland selbst gebräuchlich ist; es sollte aber diese Art von .Anschluß an 

 die Wirklichkeit — mittelst Versuchen, die weniger wert sind als IJteraturstudium — doch hier her- 

 vorgehoben sein, da sie in einer Arbeit mit dem ziemlich anspruchsvollen Titel "The Transmission of 

 Cathode rays througli matter" und der Absicht, eine besondere Theorie der Absorption zu stützen, 

 vorkommt — die des Herrn J. J. Thomson nämlich — und ziemlich charakteristisch ist für die 

 meisten Arbeiten dieser letzteren Richtung. 



182) Die Marken sind dem Laufe der in Taf. IV, V, \ I zum Teil wiedergegebenen (wahren, dort 

 ausgezogenen) Intensitätskurven entnommen. — Zur Einheit ist willkürlich die Intensität bei v = "95 

 genommen. Bei den höheren Geschwindigkeiten ist die Kenntnis über Absorption zu unvollkommen, 

 weshalb dort die Intensitätsraarken weggelassen sii.d. Selbstverständlich dürfen aber auch bei den 

 übrigen Geschwindigkeiten die Intensitätsangabon nur als orientierend genommen werden, wenn sie 

 in so weit verschiedenen Größenordnungen sich bewegen, wie es längs dieser Kurve der Fall ist. 



'»ä) Von V = '75 aufwärts sind sie nach Gl. 6 berechnet, wie dort begründet. 



18') Für sehr kleine Dicken ist Tab. I oder Taf. I im Vorteil; vgl. Abschn. I, B 1. 



