76 Absorption. Fehlerquellen bei Absorptionsmessungen. 



Stellung des Normallaufes^^^, während die Beseitigung der anderen beiden in fast allen 

 Fällen gleichzeitig sehr erwünscht ist, nämlich 3. gewisse geringe Inhomogenität der 

 benutzten Strahlen"^ und 4. Sekundärstrahlung aus dem .Medium selbsti«*\ Daß bei 

 Vorschaltung einer Schicht die Geschwindigkeitsverminderung als Fehlerquelle mit 

 Verstärkung auftritt, ist bei der ganz unumgänglichen Notwendigkeit solcher Vor- 

 schaltung, den soeben unter 1 und 2 genannten Fehlerquellen gegenüber, um so 

 weniger von Belang, als der Geschwindigkeitsverlust ohnehin in keinem Falle ausschalt- 

 bar ist und also stets in Rechnung gezogen werden muß, wofür jetzt auch Daten vorhegen, 

 die zu erster Annäherung genügen (Taf. I u. II) und wozu der unter B2 im folgenden 

 mitgeteilte Satz festen Anhalt gibt. Benutzt man diesen Satz und die hier vorgeschlagene 

 Vorschaltung, so ehminiert man nicht nur die soeben genannten vier Fehlerquellen, 

 sondern auch 5. den Geschwindigkeitsverlust, wonach — wie die Zusammenstellung 

 in Note 191 zeigt — nur mehr Fehlerquellen speziellerer Natur zu eventueller besonderer 

 Berücksichtigung übrig bleiben. 



b) Genügend dick zur Erfüllung der genannten Zwecke wird eine vorgeschaltete 

 Schicht sein, wenn in ihr 1. die Rückdiffusion schon beendet ist"*'', 2. der Normallauf 



'"ä) Dieser Umstand darf als Fehlerquelle nicht außer acht gelassen werden, sobald man das 

 fest definierte praktische Absorptionsvermögen einführt, wie es hier geschehen ist. Ohne feste Defini- 

 tion in beziig auf den Strahllaut, für welchen das Absorptionsvermögen gelten soll, würde dasselbe 

 im Verhältnis 1:B (z.B. ItTG) unbestimmt schwankend bleiben. Über den Intensitätsverlauf in der 

 ersten Schicht beim Eintritt im Parallellauf siehe IV E 3. 



"M Ist der (genügend scharf nach den größeren Geschwindigkeiten hin abgegrenzten) Haupt- 

 strahlung ein geringer Anteil von langsamerer Strahlung beigemischt, so verschwindet diese Beimischung 

 hinter der vorgeschalteten Schicht durch auswählende Absorption (s. den Allgemeinen Teil, B3c). 

 Eben dieser Fall von Inhomogenität, welchen wir hier im Auge haben, ist besonders wichtig, weil er 

 bei den besten Strahlenquellen sowohl mittelschneller als auch hoher Geschwindigkeit vorkommt (Ent- 

 ladungsröhre, UrX; siehe Note 84). Die auswählende Absorption des langsameren Anteils hat bei all- 

 mählich gesteigerter Schichtdicke anfänglich besonders steilen Abfall der Intensität zur Folge. Über 

 andere Fälle von Inhomogenität und speziell über die schnelle Hauptstrahlung von UrX siehe IV H 1. 



"»ä) Vgl. über Sekundärstrahlung als Fehlerquelle Noten 195, 474; der Phosphoreszenzschirm 

 ist das einzige Meßmittel, bei welchem sie ganz fortfällt, allerschnellste Strahlen etwa ausgenommen 

 (vgl. Note 215). 



Wellen Strahlung ausdemMediumalsFehler quelle ist ebenfalls durch Vorschalt- 

 schichten zu eliminieren, falls sie wesentlich weniger durchdringend ist als die zu messende Kathoden- 

 strahlung. Durchdringende Wellen st rahl un g ist bei Anwendung der Lujtleitungsmethodf 

 eine nur umständlich zu eliminierende und daher unangenehme Fehlerquelle (vgl. IV E 3c), nament- 

 lich bei Medien höheren Atomgewichts, wo sie bekanntlich intoisiv ist; bei niedrigem Atomgewicht 

 (z.B. AI) und schnellsten Strahlen scheint sie nicht beträchtlich zu sein (vgl. Noten 166, 256*). Über 

 die Prinzipien ihrer Eliminierung, die nur bei günstig daraufhin angelegten Messungen möglich ist, 

 siehe Fried. Mayer, Dissertation Heidelberg, Jan. 1917. Die anderen elektrometrischen Meßmittel 

 (1, 2, 3, 4 in Note 52) sind frei von dieser Fehlerquelle; der Phosphoreszenzschirm kann durch 

 geeignete Wahl des Phosphors ebenfalls frei von ihr gehalten werden (vgl. Note 215). 



'9''') Die bereits beendete Rückdiffusion ermöglicht die Benützung der Gl. 47 anstelle von Gl. 45 

 (VlI D 3) zur Berechnung von a, was wir hier voraussetzen und was den großen Vorzug hat, daß bei 

 Verglcichui'g der beiden verschieden dicken Schichten die Rückdiffusionskonstante p herausfällt (wobei 

 Ol. 9 resultiert). Dünnere Vorschaltschichten würden die besondere Ermittelung von p erforderlich 

 machen, die nicht einfach ist (siehe VII E), abgesehen von der mangelhaften Giltigkeit der Gl. 45 in 

 dünnen Schichten bei nicht großen Atomgewichten (vgl. VII D 3d). Die dicken Vorschaltschichten 

 bringen allerdings den Nachteil großer Intensitätsschwächung mit sich, welcher abernicht zu umgehen 

 ist, wenn man praktische Absorption messen will (vgl. VII F 5). .Vnders bei wahrer Absorption ; s. III F 2. 



