Methode der benachbarten Dicken. Spez. Teil III Bl. 77 



der Strahlen vollkommen sich hergestellt hat (etwa vom parallelen Einfall ausgehend), 

 3. die inhomogen machende, langsamere Strahlung wegabsorbiert ist und 4. Sekundär- 

 strahlung vollkommen absorbiert sein würde. Je nach Umständen (Geschwindigkeit 

 der Strahlen, Art des Einfalls, Inhomogenität) wird die eine oder andere dieser Be- 

 dingungen den Ausschlag für das zu benutzende Minimum von Vorschaltung geben^*^; 

 meist kommt es darauf an, durch Variation der Vorschaltung die nötige Dicke auszu- 

 probieren^^^. 



c) Diese probeweise Feststellung der nötigen Vorschaltdicke kommt von selber 

 zur Geltung in der von Herrn A. Becker eingeführten „Metkode der benachbarten 

 Dicken"'^^'', welche eben darin besteht, einer vorgeschalteten Schicht noch eine dünne 

 Schicht hinzuzufügen und in der letzteren, die wir ,, Meßschicht" nennen wollen, 

 die Absorption zu messen, welches Verfahren stufenweise bis zum ünmeßbarwerden 

 der Intensitäten fortgesetzt werden kann. Bei Gasen besteht das Äquivalent dieses 

 Verfahrens in der „Methode der Druckvariation". Die Berechnung des Absorptions- 

 vermögens a erfolgt hierbei stets in der Form a=S]ogJ/8d, wobei J die Intensität, 

 d die Schichtdicke bezeichnet und das Zeichen 8 auf die Veränderung bei Hinzufügung 

 der Meßschicht sich bezieht, deren Dicke demnach 8d ist. 



d) Graphisches Verfahren bei der Methode der benachbarten Dicken. 

 — Maßgebend für die Strahlgeschwindigkeit, zu welcher bei jeder einzelnen Dickenstufe 

 das gemessene Absorptionsvermögen gehört, ist die effektive geschwindigkeitsvermindernde 

 „Vorschaltdicke", welche dabei durchstrahlt worden ist (s. über die genaue Begrenzung 

 dieser Dicke den folgenden Satz 2c dieses Abschnittes). Trägt man diese Vorschaltdicke (x) 

 jedesmal als Abszisse und dazu das gemessene Absorptionsvermögen (a) als Ordinate auf, 

 so erhält man eine Kurve, deren Lauf sowohl über die genügende Elimination der ge- 

 nannten Fehlerquellen als auch über das korrigierte Absorptionsvermögen selbst Aus- 

 kunft gibt^^ä. Es wirken nämlich die genannten Fehlerquellen folgendermaßen auf die 

 Kurve: Wäre keine der Fehlerquellen vorhanden, so würde die Kurve bei wachsendem x 

 stets nur ansteigen (nach Maßgabe der Geschwindigkeitsverluste und der Abhängigkeit 

 der Absorption von der Geschwindigkeit). Rückdiffusion und Inhomogenität lassen die 

 Kurve anfangs fallen^^^^, so daß sie erst nach Passieren eines Minimums zum schließ- 

 lichen Ansteigen kommen kann. Das Eintreten des Minimums bei anfänglichem Abfall der 

 Kurve zeigt an, daß die Elimination der soeben genannten beiden Fehlerquellen durch 



''°) Bei den bisher vorliegenden Absorption»niessungen (siehe C) ist es vor allem die Inhomo- 

 genität der Strahlen, um derentwillen nur bei ziemlich dicker Vorschaltung zuverlässig gerechnet werden 

 kann. Die Berücksichtigung der Sekundärstrahlung verlangt — ausgenommen bei allerschiiellsten 

 Strahlen — nur ganz kleine Vorschaltdicken, im Vergleich zu den anderen Fehlerquellen, weshalb wir 

 sie im oben folgenden nicht weiter eingehend betrachten werden; für schnellste Strahlen vgl. V D 2 g. 



'^•^j Im Abschnitt über Diffusion geben wir übrigens Dicken an, welche zur Vollendung der Rück- 

 diffusion bzw. zur Herstellung des Normallaufes von parallelem Einfall aus nötig sind (xm bzw. xn); 

 für die Wegabsorbierung langsamer Strahlung kommt die Grenzdickenkurve Taf. II mit den 

 Intensitätsmarken in Betracht. Für das Ausprobieren siehe c und d oben. 



1") Siehe C 3. 



"*) Es ist ersichtlich, daß wir für den vorliegenden Zweck (Literaturdiskussion, C) nur solche 

 Arbeiten benutzen konnten, welche die nötigen Daten zur Herstellung einer solchen Kurve oder doch 

 genügender Teile derselben bieten. 



i«8») Siehe VII D 3 d, bzw. Note 194. 



