78 Absorption. Effektive Geschwindigkeit und 



die Vorschaltung Erfolg hatte, dessen Vollendung jedoch erst bei Vorschaltdicken 

 eintritt, welche über die zum Minimum geh(>rige hinausgehen^"*''. Abweichung vom 

 Normalfall erniedrigt die Geschwindigkeitsverluste sowohl (beim Eintritt im Parallel- 

 fall auf 1/B), als auch die Absorption (ebenfalls auf 1/B), wirkt daher im Bereiche 

 der kleinen x nach x-Richtung auseinanderziehend i"*" und in a- Richtung erniedrigend 

 auf die Kurve. Dieser etwas kompliziertere Einfluß des Mangels an Normallauf 

 würde bei gleichzeitigem Vorhandensein von Inhomogenität schwer zu erkennen sein, 

 sowie er auch seinerseits Inhomogenität verdecken kann; er reicht jedoch (selbst beim 

 Eintritt im Parallelfall) stets nur weniger tief als die Rückdiffusion. In jedem Falle ist 

 die Erreichung der genügenden Vorschaltdicke daran zu erkennen, daß bei Vergrößerung 

 derselben nur mehr diejenige Änderung von a eintritt, welche der Geschwindig- 

 keitsverminderung entspricht. Man erhält aus diesem asymptotisch erreichten Endlauf 

 der Kurve eine Reihe fehlerfreier, nach Maßgabe des folgenden Satzes zu bekannten 

 Geschwindigkeiten gehörender Werte von a^"". 



2. Satz über die Geschwindigkeiten, zu welchen nach der Methode der benachbarten Dicken 



gemessene Absorptionsvermögen gehören. 



Ein nach dieser Methode — d. i. in dünner, zu konstant vorgeschalteter größerer 

 Dicke hinzugefügter Schicht (,, Meßschicht") — gemessenes Absorptionsvermögen gekört 

 stets zu derjenigen Strahlgeschwindigkeit, welche an der empfindlichen Stelle des Intensitäts- 

 meßsystems statt hat, d. i. dort, wo die Elektronen des Strahls ihre zur Intensitätsmessung 

 benutzte Wirkung ausüben. Wir nennen diese Geschwindigkeit die zum gemessenen 

 Absorptionsvermögen gehörige „effektive Geschwindigkeit''''. 



a) Zum Beweise hat man nur zu überlegen, daß es bei einer Absorptionsmessung 

 stets auf die Verhältniszahl der beiden Intensitäten mit und ohne Meßschicht ankommt, 

 und daß jede dieser beiden Intensitäten durch die Wirkung der Elektronen des Strahls auf 

 die empfindliche Stelle der Meßvorrichtung gemessen wird, eine Wirkung, welche aber in 

 allen Fällen nur durch Zahl und Geschwindigkeit der dort ankommenden Elektronen 

 bestimmt sein kann. Man sieht daraus ein, daß alle Intensitäts- und Geschwindigkeits- 

 änderungen, welche von der Strahlenquelle bis zur empfindlichen Stelle des Meßsystems 

 statt haben, für das Meßresultat in gleicher Weise maßgebend sein müssen, gleichgültig, 

 ob sie vor oder nach Durchsetzung der Meßschicht stattgefunden haben^"". 



' "8b) Vgl. Note 231. 



1980) Yg] jjp unter IV B 4 eingehender durchgeführten Überlegungen zur Konstruktion des 

 Intensitätsabfalles bei Eintritt im Parallelfall. 



"") Beispiele siehe unter C3 (Herstellung der ganzen Kurve) und C .5 (Verwertung des End- 

 laufes allein). 



^o") In dem Fall, daß das Material auf dem Gesamtwege der Strahlung nicht einheitlich ist, 

 wird allerdings vorausgesetzt, daß sowohl .Absorptionsvermögen als auch Geschwindigkeitsverlust als 

 Funktion der Geschwindigkeit innerhalb des durchlaufenden Geschwindigkeitsbereiches für alle Stoffe 

 proportionalen Verlauf haben. Dies dürfte aber — etwa von Geschwindigkeiten nahe Null oder 1 

 abgesehen — in erster Annäherung zutreffen. Beobachtungen, die letzteres zeigen, aber auch in gewissen 

 Fällen kleine Abweichungen davon sehen lassen, habe ich früher mitgeteilt (Ann. d. Phys. u. Ch. 56, 

 S. 270 u. 271, 1895. Daß die Abweichungen iii weitem Geschwindigkeilsbereiche ~ worauf es hier 

 aber nicht ankommt — groß werden, geht aus IC und III E hervor). 



