Durch „Ionisation" gemessetie „Intfi^sitäten". Spoz. Teil III B 3. 81 



wovon das erste Glied um so mehr genügt, als bei der einzigen Methode, die bei Absorp- 

 tionsmessungen volle Genauigkeit erreichen kann, nämlich der der benachbarten Dicken 

 (siehe B 1 c), x stets klein ist. s und ds/dv beziehen sich hierbei auf das Gas in der 

 Trägermessungskammer, dv/dx auf das Medium, dessen Absorption gemessen wird. 



Es ist hierzu das folgende zu bemerken: 



a) Ist die Schichtdicke der Luft in der Luftleitungskammer so klein, daß kein 

 starker Intensitätsabfall innerhalb derselben statthat, so ist für s die in Tab. IV ver- 

 zeichnete differentiale Sekundärstrahlung s zu setzen. Im anderen Grenzfalle dagegen, 

 wenn die Luftleitungskammer so tief ist, daß die Strahlung vor Erreichung der Hinter- 

 wand bereits absorbiert ist, tritt anstelle von s die ebenfalls in Tab. IV verzeich- 

 nete totale Sekundärstrahlung S. Für zwischenliegende Fälle ist die in Betracht kom- 

 mende sekundäre Strahlungsmenge nach den im Vorliegenden mitgeteilten Daten eben- 

 falls berechenbar (siehe V B 1 ca), jedoch nur bei genauer Angabe der Dimensionen des 

 Meßraumes; doch wäre es offenbar zweckmäßiger, bei den Versuchen von vornherein 

 einen der beiden Grenzfälle zu verwirklichen. Hierbei kommt für große Geschwindig- 

 keiten der erstgenannte Grenzfall (seichte Meßkammer^"^"), für kleine Geschwindigkeiten 

 der zweitgenannte (tiefe Meßkammer) als zu guter Verwirklichung geeignet in Betracht. 



b) dv/dx ist stets negativ; ds/dx ist ebenfalls negativ, dS/dx dagegen positiv. 

 Es ist daher Sa im Falle der seichten Kammer positiv, im Falle der tiefen Kammer 

 negativ. Man sieht daraus, daß Versuche ohne genügende Angaben über die Dimensionen 

 der Meßkammer nachträglich nicht korrigiert werden können und auch, daß die bei 

 manchen Autoren beliebte Definition der Strahlintensität „wie sie durch Ionisation ge- 

 messen wird" (was wir als „Scheinintensität" bezeichnet haben), überhaupt keine 

 Intensitätsdefinition ist, so lange nicht eine bestimmte Meßkammer dazu definiert 

 wird. Streng genommen müßten auch iMaterial und Dicke der Kammerwände festgelegt 

 sein, da diese ebenfalls sekundärstrahlend und auch rückdiffundierend und wellen- 

 strahlend wirken, also auf die Luftleitfähigkeit in der Kammer Einfluß haben. Wenn 

 auch diese Wandeinflüsse, welche in unserer Korrektion Sx nicht ohne weiteres ein- 

 begriffen werden können, in gewissen Fällen gering sein können^'"', so ist doch einzu- 

 sehen, wie wenig Berechtigung ein auf solche „Intensitätsdefinition" gegründetes ,, Ab- 

 sorptionsgesetz" wie das ,, lineare" der Herren Wilson und Rutherford hat*% in 

 welchem so heterogene Dinge zusammengeworfen sind, die zum Teil so gut wie rein 



aoöa Dubei darf aber die Tiefe der Meßkammer docli nicht so klein genoninieu werden, daß die 

 unkorrigierbaren Wandeinflüsse zum Überwiegen kamen (woraus man die großen Schwierigkeiten 

 ersieht, die exakter Anwendung der Luftleitungsmethode übeihaupt entgegenstehen). Vgl. b, \' D 2g 

 und Note 413. 



206J Wegen der angenäherten Massenproportionalität aller Wirkungen der Materie auf Kathoden- 

 strahlen fügen diese Einflüsse in erster Annäherung nur einen Faktor zu s in Gl. 10 hinzu, welcher wieder 

 herausfällt, sofern im betreffenden Fall keine Abweichungen von der Massenproportionalität bestehen. 

 Bei sehr schnellen Strahlen ist der Einfluß der Sekundarstrahlung von den Wänden der Meßkammer 

 niemals als nahe fortfallend zu betrachten, da nicht nur die Menge, sondern auch die Geschwindigkeit 

 der Oberflächensekundärstrahlung hier von den Änderungen der Primärgeschwindigkeit stark beeinflußt 

 wird (vgl. V D 2g). 



="") Siehe Allg. Teil HD. 



Abhandlungen der Heidelberger Akademie, math.-naturw. Kl. 6. .\bh. 6 



