82 Absorption. Beträge der Luftleitungskorrektion. 



zufällig und der Absorption selbst völlig fremd sind und nur durch die willkürlich 

 gewählte Meßweise hinzukommen^''*. 



c) Vom Gasdruck in der Meßkammer ist die Korrektion 8a unabhängig; denn es 

 ist s proportional dem Druck und S vom Druck unabhängig. 



Ebenso ist Soc auch von der Dicke x der Meßschicht unabhängig (das zweite Glied 

 in Gl. 10 kommt nicht in Betracht). Es wäre also ein Irrtum, anzunehmen, daß man 

 durch Wahl dünner Schichten den Fehler des Luftleitungsverfahrens umgehen könne ^''*. 



Da sowohl dv/dx als auch a angenähert massenproportional sind, ist Sa bei gegebe- 

 nem v nahe proportional a, also die Korrektion prozentisch in erster Linie nur von der 

 Geschwindigkeit abhängig. Sie beträgt z. B. im Falle der seichten Meßkammer bei 

 V = '2 etwa r2 pc, bei v = '4 4 pc und bei v = '9 15 pc und im Falle der tiefen Meß- 

 kammer bei denselben drei Geschwindigkeiten 5 pc, 10 pc, 30 pc. Es handelt sich also 

 keineswegs um eine Korrektion, die man übersehen oder stillschweigend in eine Defini- 

 tion verstecken darf, wenn man überhaupt quantitativ vorgehen will. 



d) Zur bequemeren Berechnung der Korrektion nach Gl. 10 finden sich in Tab. V 



1 ds 1 dS 



(am Schlüsse) Werte von — -- — und — — - — verzeichnet, wie sie aus den Daten in 



s dv S dv 



Tab. IV oder Taf. VII ableitbar sind, geltend also für gewöhnliche atmosphärische Luft in 

 der Meßkammer. Daß außerdem stets noch der zur betreffenden Substanz, deren Absorp- 

 tion gemessen werden soll, gehörige Wert von dv/dx bekannt sein muß, welcher nur 

 angenähert massenproportional nach Tab. I oder Taf. I oder etwa mit Zuhilfenahme 

 von Tab. 1 berechnet werden kann, ist ein entschiedener Nachteil der Luftleitungs- 

 methode bei Absorptionsmessungen. 



4. Beispiele zur Reduktion von Absorpüonsmessungen nach den im Vorstehenden 

 behandelten Prinzipien finden sich für verschiedene typische Fälle im Folgenden teils 

 ausführlich entwickelt, teils angegeben und zitiert, und zwar für den Vakuarnkäfig als 

 Intensitätsmeßmittel unter C 2, .3, 7, für den Paraffinkondensator unter C 3, 4, für die 

 blanke Metallplatte unter ('. 3, für den Phosphoreszenzschirm unter C 1 und E 4b, für 

 die Luftleitungskammer unter C 5, 6, 8. 



C. Literaturdiskussion zu Taf. III u.Tab. III; Absorption in Aluminium und Luft. 



Wir betrachten hier die beiden bestuntersuchten Medien: Aluminium und Luft 

 (von gewöhnlichem Druck und Zimmertemperatur); über die anderen .Medien siehe E. 



Es liegen auch für diese Medien im ganzen nur die auf Taf. III angegebenen acht 

 Beobachtungsreihen vor, welche genügend fehlerfrei bzw. reduktionsfähig sind^^" und 

 deren graphische Vereinigung zur dort gezeichneten Kurve führt. Man kann sagen, 



-"*) Einen deutlicheren Rückschritt in den 20 Jahren seit der Veröffentlichung des exponen- 

 tieUen Absorplion.sgesetzes, als den Übergang zum derartig entstandenen , .linearen Gesetz" hätte man 

 wohl kaum erwarten können. 



-"') Der Irrtum findet sich tatsächlich vor in der Literatur; sein Auftreten bedeutet dabei aber 

 immerhin noch einen Fortschritt gegenüber dem in voriger Note erwähnten Rückschritt, indem 

 dann die Feiderciuelle wenigstens nicht vollkommen ignoriert ist. 



-^°) Über die Gründe zur Ausschaltung sonst vorliegender Messungen s. Allg. Teil, Abschn. 11 

 und Note 198. 



