84 Absorption. Der Phosphoreszenzschirm als Intensitätsmeßmittel. 



phoreszenzmethode ; alles in vorteilhaftem Gegensatz zu den diesen Fehlerquellen 

 zum Teil in empfindlichster Weise zugänglichen elektrometrischen Methoden^is. 



■-'°) Über den Phosphoreszenzschirm als Intensitätsmeßmittel ist zu seinen oben 

 genannten großen Vorzügen neben der schon in Note 179 erörterten außerordentlich niedrig gelegenen 

 Empfindlichlieitsschwello folgendes zu bemerken: 



a) Zur Unempfindlichkeit gegen Sekundärstrahlung; Die Schwellengeschwindigkeit Vo, 

 unterhalb welcher der Ketonschirm nicht reagiert, habe ich zu etwa 4000Volt d. i. v = '12 gemessen 

 (Ann. d. Phys. 12, S. 469, 1903); ebendort auch für andere Phosphore; ist die Oberfläche des Phosphors 

 durch atmosphärische Einflüsse leicht veränderlich, wie bei den Erdalkaliphosphoren, so ist v„ variabel 

 (siehe Lenard und Saeland, Ann. d. Phys. 28, S. 485 u.f.. 1909). Die Geschwindigkeit der sekun- 

 dären Strahlen dagegen habe ich (1903 und 1904) als sehr viel kleiner gemessen, nämlich (bei mitt- 

 lerer Primärgeschwindigkeit) nur etwa 10 Volt (vgl. V D). 



b) Daßder von mir benutzte Ketonschirm auf Wellenslrahlung kaum merklich reagiert, 

 kann wohl als allgemein bekannt angesehen werden — es wäre sonst die Entdeckung dieser Strahlung 

 nicht Herrn Röntgen überlassen geblieben — ; ich habe aber die Reinheit der Versuche mit dem Keton- 

 schirm in dieser Beziehung außerdem auch bereits besonders hervorgehoben (Ann. d. Phys. u. Ch. 63, 

 Fußnote S. 257, 1897). 



c) Daß die Phosphoreszenzhelligkeit bei konstanter Geschwindigkeit proportional der 

 Strahlintensität geht, habe ich für kleine Geschwindigkeiten besonders nachgewiesen (Ann. d. 

 Phys. 12, S. 463 u. ff., 1903); für große Geschwindigkeiten ist es aus der Theorie der Phosphoreszenz 

 ebenfalls zu erwarten, sofern es sich (wie beim Keton) nur um den m-Prozeß (Fluoreszenz) handelt. 

 Der Phosphoreszenzschirm verhält sich also auch in dieser Beziehung in der günstigst möglichen Weise. 

 Nur bei sehr hohen Intensitäten ist Zurückbleiben der Helligkeit beobachtet (a.a.O. S. 471); siehe 

 jedoch hierüber auch d. 



d) Über die Abhängigkeit der Phosphoreszenzhelligkeit H von der Strahl- 

 geschwindigkeit V liegt folgendes vor, wobei wir wieder nur den einfachen Fall des m-Prozesses 

 (Fluoreszenz, wie z. B. beim Keton) voraussetzen; der kompliziertere Fall des d-Prozesses (Auf- 

 speicherung der Erregung) hätte zwar bei gehöriger Berücksichtigung der vorhandenen Kenntnis 

 über den Phosphoreszenzvorgang besonderen Vorteil, ist aber bisher noch nicht praktisch verwertet 

 (andernfalls kann er zu mehrdeutigen Resultaten führen; vgl. Note 46): 



Bei kleinen Geschwindigkeiten ist von der Geschwindigkeit v» an (Schwellengeschwindigkeit) 

 nahe proportionaler Anstieg vorhanden; es gilt hier die Gleichung H = CJ (v - Vq), worin J die Strahl- 

 intensitat, C eine Konstante des Phosphors ist (s. Ann. d. Phys. 12, S. 466, 1903). Bei sehr großen 

 Geschwindigkeiten (v = "8 oder '9) sind dagegen alle Phosphore relativ unempfindlich. Es muß daher 

 H als Funktion der Geschwindigkeit bei mittleren Geschwindigkeiten ein Maximum, d.i. horizontalen 

 Laut haben, was übrigens auch aus der Theorie der Phosphoreszenz hervorgeht, wonach die Erregung 

 durch Kathodenstrahlen auf Sekundärstrahlung beruht (s. darüber V C 3 b). Dieses Maximum von H 

 scheint bei manchen Phosphoien sehr breit zu sein, entsprechend einem ziemlich breiten Geschwin- 

 digkeitsbezirk innerhalb dessen H nahe unabhängig von v ist. So beim Keton, soweit meine 

 Beobachtungen hierüber bisher reichen, von etwa v = '2 bis '4 oder höher, bei CaMnNa von etwa 

 V = "15 bis "3 oder höher, bei Uranglas von v = "2 bis "3 oder höher. Bei anderen Phosphoren ist das 

 Maximum schmäler, so bei CaBiNa, CaCuNa (zwischen v ='12 und '3 liegend). — Zu bemerken ist, 

 daß wahrscheinlich ein Teil des unter c angegebenen Helligkeilsmangels bei hohen Intensitäten nicht 

 diesen an sich, sondern der dabei benutzten höheren Geschwindigkeit, nämlich der Erreichung des 

 soeben betrachteten Maximums von H als Funktion der Geschwindigkeit zuzuschreiben sein dürfte. 



e) Man sieht aus dieser eigentümlichen Abhängigkeit der Helligkeit von der Geschwindigkeit, daß 

 die Phosphore keineswegs etwa ein Mittel sind, Stra.Menergie zu messen (was gelegentlich behauptet zu 

 finden ist). Dagegen gibt der m-Prozeß der Phosphore (Fluoreszenz) ein gutes Meßmittel für Intensitäten, 

 wozu bei kleinen Geschwindigkeiten, falls dieselben nicht konstant sind, die Schwellengeschwindigkeit v„ 

 nach Maßgabe der unter d angegebenen Gleichung zu berücksichtigen ist (Durchführung s. a.a.O. 

 Ann. d. Phys. 12, 1903); bei mittleren Geschwindigkeiten ist man fast unabhängig von (nicht zu großen) 

 Geschwindigkeitsänderungen, falls nur die Geschwindigkeit in der Nähe des Empfindlichkeitsmaximums 

 des betreffenden Phosphors sich befindet. Phosphore mit breitem Maximum, wie auch das Keton, 



