86 Absorption. 



Geschwindigkeiten am Aluminiumfensterrohr. 



Aus Tab. 111 bzw. dir Sehlußtabellf a. a. O. 1895 



Medium ; Funkenlänge 



a/D 



Luft 



AI 



2'6 cm 

 2'8 

 .S'O 

 ■2"8 



4'10 cm — 1 

 3'40 

 3"10 

 7150 



Anfangs- 

 geschwindigkeit 

 nach der Fun- 

 kenlänge u. d. 

 Daten V. 1898 2" 



3330 cmVgr 

 2770 

 2020 

 2650 



■33 

 •34 

 •35 

 •34 



Zu a und a/lJ 

 gehörige Ge- 

 schwindigkeit 

 (s. Note 218) 



•29 

 •30 

 •31 

 ■30 



wonach die betreffenden vier Punkte in Taf. III eingetragen sind 



220 



gehörenden Weglängen in der Schicht gegeben sind. Solche Mittelbildung wäre bei sehr dünnen 

 Schichten überflüssig, jedoch bei den hier benutzten sehr dicken Schichten kommt sie in Betracht; sie 

 kann leicht (graphisch) nach den Grenzdickenkurven Taf. II ausgeführt werden, was für die obigen 

 Zahlen auch geschehen ist. 



219) p. Len.\rd, Ann. d. Phys. u. Ch. 64, S. 283—288, 1898. Es wurde dort die Geschwindigkeit 

 der seit 1894 und 1895 benutzten Strahlen nachträglich bestimmt, was bei der Festlegung durch die 

 Funkenlängen zwischen Kugeln sehr wohl möglich war, da noch dieselbe Erzeugungseinrichtung zur 

 Verfügung stand. Gegenwärtig ist es berechtigt, diese Geschwindigkeitsmessung mit Hilfe des heute 

 genauer bekannten (damals eben erst überhaupt zugänglich gewordenen) Wertes von e/m neu zu be- 

 rechnen. Ich lege dazu nur die a. a. O. 1898 gemessenen elektrischen Ablenkungen zugrunde, nicht die 

 magnetischen, da die letzteren, wie bereits Herr A.Becker mitteilen konnte (Ann. d. Phys. 17, S. 392, 

 1905), bei der damals zur Feldmessung benutzten Methode der schwingenden Magnetnadel einseitige 

 Fehler ergeben mußten, was ich auch schon 1898 vermutete und weshalb auch dort bereits das Resultat 

 der Geschwindigkeitsmessungen nach oben zu ,,V3 Lichtgeschwindigkeit" aufgerundet angegeben wurde. 



Es seien hier die für das ganze Bereich der gut benutzbaren Funkenlängen (zwischen Kugeln 

 von 1 cm Durclimesser) geltenden, mit dem gegenwärtig angenommenen Werte von e/m (s. Allg. Teil, \\] 

 berechneten Geschwindigkeiten angegeben: 



Tabelle 3. 



Geschwindigkeiten bei gegebener Funkenlänge am gewöhnlichen Al-Fensterrohr 

 bei normalf-r Benützung (siehe Schlußabsatz dieser Note). 



Funkenlänge 

 Geschwindigkeit 



•29 



Die Einzelmessungen sind dabei graphisch ausgeglichen, wobei auch die von Herrn A. Becker am gleichen 

 Entladungsrohre (a. a. O. 1905) — wenn auch mit anderem Induktorium — gemessenen Werte sich gut 

 anschlössen. Man kann daher diese Tabelle zu gut angenäherter Geschwindigkeitsermittlung aus den 

 Funkenlängen stets dann benutzen, wenn das Aluminiumfensterrohr in seiner ursprünglichen Form 

 und Sclialtungsweise Strahlenquelle war (Herr A. Becker hat später — zuerst 1910 — abgeänderte 

 Rohreinrichtungen eingeführt, für welche die Tabelle natürlich nicht ohne weiteres zu gelten braucht). 



Selbstverständlich ist es, daß der Gaßdruck im Entladungsrohr der Funkenstrecke entsprechend 

 reguliert sein muß, so daß weder die Funken vollständig fehlen, noch die Entladung ausschließlich 

 außen in den Funken übergeht. Diese Zusammenpassung von Vakuum und Funkenstrecke, 

 erkennbar an der Art und Zahl der Funkenübergänge, ist wichtig zu zuverlässiger Erreichung 

 der Geschwindigkeitseinstellung. Geschickte Beobachter finden das von selbst. Es ist 

 aber — da sich unrichtige Vorstellungen verbreitet haben — Herr A.Becker schon vor einiger Zeit auch 

 ziemlich ausführlich darauf eingegangen (Heidelb. Akad. 1910, A 19). In der Tab. 3 ist angenommen, 

 daß etwa jede zweite Entladung von einem Funken begleitet ist. Über verbesserte Mittel zur Ge- 

 schwir.digkeitskoutroUe siehe Note 272. 



-") Daß diese Punkte so nahe der Kurve zu liegen kommen, welche nach gegenwärtiger Kenntnis 

 das Richtige darstellt, darf gewissermaßen als Zufall bezeichnet werden; denn die Genauigkeit der 



