Erste verfeinerte Absorptioiismessungen ohne Ruckschritte. Spez. Teil III CJ^ ^9 



Besonders eigentümlich ist der Arbeit die Einführung und systematische Ver- 

 wendung der Methode der benachbarten Dicken, darin bestehend, daß niemals mit und ohne 

 absorbierendem Medium gearbeitet wird, sondern stets mit variierten Dicken des Mediums, 

 wobei das Durchlässigkeitsverhältnis je zweier benachbarter Dicken je ein Resultat für 

 das Absorptionsvermögen gibt. Daß und wie hierbei mehrere wesentliche Fehlerquellen 

 fortfallen, bzw. leicht eliminiert werden, ist bereits oben unter B 1 auseinandergesetzt 

 worden^". 



Einer Neuermittlung ist nach heutiger Kenntnis im Grunde nur die Geschwindig- 

 keit bedürftig, zu welcher die vom Verfasser ermittelten Absorptionskoeffizienten ge- 

 hören. Wir führen in dieser Beziehung einerseits den heute genügend sichergestellten 

 Wert von e/m für die Elektronen ein^^s^ andererseits berücksichtigen wir die heute 

 wesenthch verbesserte Kenntnis der Geschwindigkeitsverluste und die beiden oben unter 

 III B 1 und 2 eingeführten Hilfsmittel, nämlich die graphische Verwertung der 

 Beobachtungen zur Ermittlung der genügenden Vorschaltdicke und den Satz zur Er- 

 mittlung der maßgebenden Geschwindigkeit. Trägt man demenstprechend die Gesamt- 

 dicken X als Abszissen und die zugehörigen Absorptionskoeffizientenwerte a als 

 Ordinaten auf, so erhält man eine Kurve, welche mit wachsender Dicke erst abfällt, 

 dann ein Minimum passiert und schließlich weiterhin nur steigt^^». Der anfängliche 



zu entsprechender Geltung gebracht hätten. Es werden in dieser Arbeit auch zum erstenmal die im 

 Allgemeinen Teil des \'urliegenden erörterten Rückschritte überholt, welche in den vorausgegangenen 

 Jahren in die Absorptionsmessung gekommen waren. 



"') Die Arbeit ist außerdem aber auch auf gesonderte Messung der Rückdiffusion und der 

 Sekundärstrahlung der untersuchten Medien angelegt, worauf wir noch zurückkommen. Wir finden 

 dabei die Elimination der Rückdiffusion und der Sekundärstrahlung aus den Absorptionsmessungen 

 vollkommen gelungen, berechnen jedoch die Sekundärstrahlung und die Rückdiffusion an sich nach 

 der jetzt verbesserten Kenntnis über die letztere (welche damals, wie es üblich war, unpassend ,, Re- 

 flexion" genannt und dementsprechend auch behandelt worden ist) mit neuen Werten (s. die Ab- 

 schnitte über Sekundarstrahlung und Diffusion). 



=-') Siehe den AUg. Teil, IV. Der vom Verfasser selbst berechnete, etwas abweichende Wert 

 von e/m zeigt an, daß die Geschwindigkeitsmessung nicht völlig gelungen war, und seine eigenen aus- 

 führlichen Angaben über die Schwierigkeiten der Erhaltung genügend hoher elektrischer Felder (S. 400 

 des Originals), sowie andererseits die feine und ganz glatte Durchführung der magnetischen Feldmessungen 

 und der übrigen zugehörigen Messungen lassen nicht zweifeln, daß es das Richtige sei, die benutzte 

 Geschwindigkeit mit dem heute bekannten Wert von e/m allein nur aus den magnetischen Ablenkungen 

 zu berechnen. Ich habe dies ausgeführt und finde für die große Hauptmenge der Strahlung v = '35 

 (statt '37 des Originals) und für die langsame, in geringen Mengen beigemischte Strahlung v = '29. Ich 

 kann hinzufügen, daß Prof. Dr. Becker dieser Neuberechnung seiner Geschwindigkeitsangaben nach 

 mündlicher Besprechung auch selbst vollkommen zustimmt. 



"») Ich habe sämtliche 24 nach allen drei Methoden (a, b, c, wie oben genannt) von Herrn Becker 

 gemessenen Absorptionswerte für Aluminium zur Herstellung der Kurve benutzt; die zugehörige 

 Vorschaltdicke war nach Maßgabe des Satzes III B 2 zu ermitteln (es wurde dabei als Dicke der 

 Paraffinschicht des Meßkondensators genügend genau 0'00065 cm, als spezifisches Gewicht des 

 Paraffins 0'9, als Dicke der Aluminiumbedeckung des Kondensators 0"0002 cm angenommen; vgl. 

 S. 408 und 412 des Originals). Daß hierbei keinerlei systematische Abweichungen der drei Methoden 

 untereinander sichtbar wurden, ist eine vortreffliche Bestätigung der Zuverlässigkeit des Beobach- 

 tungsmaterials. Die unvermeidlichen Beobachtungsfehler (vor allem wohl die Schwierigkeit des Kon- 

 stanthaltens der Strahlgeschwindigkeit) bringen es allerdings mit sich, daß die 24 Einzelpunkte zum Teil 

 etwas zerstreut liegen. Es wurden deshalb zur Herstellung der Kurve Punktgruppen, die zu nahe 

 gleicher Vorschaltdicke gehören, durch Mittelnahme zu je einem einzigen Punkt vereinigt. 



Das Minimum (a = 4390 cm-') bei der Schichtdicke x = 0'0006 cm ist ziemlich breit. Geringe 



