Verfeinerte Absorptionsmessungen in Luft. ^ ^P^^"JESÜJ,lLSi^,,. ??. 



Der bisher vorhanden gewesene Anschein, daß die Absorptionsbeobachtiingen geringere 

 Geschwindigkeitsverluste anzeigten als die direkten Messungen2^3^ jg^ offenbar durch 

 die Benutzung zu dünner Vorschaltschichten entstanden, wobei Inhomogenität der 

 Geschwindigkeitsverminderung entgegenwirkt (vgl. III B 1 und Note 231). 



4. A. Bk(kki!, Absorption in Luft bei mittleren GeschAvindigkeiten, lOOS^^*. Hilfs- 

 mittel und Durchführungsweise sind dieselben \vie in voriger Arbeit; zur Intensitäts- 

 messung wird der Paraffinkondensator benutzt. Es werden Luftdrucke von 10 mm bis 

 424 mm Quecksilber stufenweise untersucht, indem die Intensitäten an zwei in gemesse- 

 nem Abstand voneinander befindlichen Punkten des Strahlweges ermittelt werden. 

 Dabei ergibt sich das auf die Druckeinheit bezogene Absorptionsvermögen a/p der Luft 

 fast konstant, unabhängig vom Druck. Berücksichtigt man die vorhandenen Vorschalt- 

 dicken"^ welche innerhalb dieses Druckbereiches von O'OOOS bis zu 0"0009 cm AI-äqui- 

 valent variierten, so sieht man, daß dieses Bereich gut mit der Umgebung des Minimums 

 der unter 3 diskutierten Kurve sich deckt^se, daß also die gefundene Konstanz von a/p 

 auch hier als Folge des Zusammenwirkens von Inhomogenität und Geschwindigkeits- 

 verlust aufzufassen ist^^'. In der Tat bemerkt man am Rande des Bereiches (bei den 

 höchsten Drucken) ein deutliches Ansteigen der Absorption als Zeichen der überwundenen 

 Inhomogenität und der vorwiegenden Wirkung des Geschwindigkeitsverlustes^s«. Um 

 die Beobachtungen bestens zu verwerten, haben wir (vgl. 111 B 1) Versuche mit ge- 

 nügend starken Vorschaltschichten (genügend hohen Drucken) zu wählen und nach der 

 Methode der benachbarten Dicken (Druckvariation) zu berechnen. Es kommen hierfür 

 nur die beiden hiichsten Drucke in Tab. XXXVl des Originals in Betracht; die Kom- 

 bination derselben ergibt a/D = 1820^39, geh()rig zur Geschwindigkeit '35 vermindert 

 durch 0"0009 cm AI, d.i. (nach Taf. II) v-'3i. Dementsprechend ist der zugehörige 

 Punkt in Tafel III eingetragen. 



"3'') Vgl. die neue Veröffentlichung über die Ocschwindigkeitsverluste von A. Becker, Heidel- 

 berger Akademie 1917, A4, Fußnote 3, S. 3. 



"') Selbe Veröffentlichung wie Note 224. 



-■'^) 0'0003cm AI als Gesamtäquivalent des Paraffinkondensators (vgl. Note 229) und O'OOOG cm AI 

 als Äquivalent für 0"76 cm Luftsäule bei 420 mm Druck. 



"«) Siehe die Daten in Note 229. 



■-") Meine eigenen früheren Versuche (189ö) haben Konstanz von a/p bei allen Drucken bis zu 

 vollem Atmosphärendruck gezeigt; es ist jedoch zu bemerken, daß diese Versuche noch nicht die bei 

 den BECKERSchen Messungen erreichte Uenauigkeil besaßen (vgl. die geringe Übereinstimmung der 

 Einzelwerte in Tab. I oder II dort), ohne welche weder der Einfluß der Inhomogenität, noch der der 

 Geschwindigkeitsverluste deutlich werden kann. 



-38) Daß der Anstieg am anderen Rande des Konstanzbereiches (bei den kleinsten Drucken) 

 nicht deutlich ist, ist wohl dem Einfluß des parallelen Slrahlcintritts zuzuschreiben (vgl. III B 1 d). 



-3«) Ein Bedenken, welches gegen die Zuverlässigkeit dieser Zahl vorzuliegen scheint und das 

 auch von Herrn Becker selbst schon geäußert ist (Bericht der Naturf.-Vers. Karlruhe 1911, S. 125), 

 besteht in der abschirmenden Wirkung, welche Blende und Kontrollelektrode auf die Hauptelektrode 

 bei den Messungen ausgeübt haben könnten (vgl. Fig. 5 des Originals). Diese Wirkung entspricht 

 der Fehlerquelle 2 c in Note 191 (zu schmaler Schutzring). Ihr Einfluß ist quantitativ nicht 

 erinittelbar. Erneute Messungen, welche Herr Bärwald später vornahm und welche dieses Bedenken 

 zu erledigen beabsichtigten, sind leider nicht zur vollen Durchführung gekommen und dementsprechend 

 nur in vorläufiger Veröffentlichung erschienen. Herrn Beckers spätere Absorptionsmessungen an Luft 

 (0 im folgenden) sind frei von diesem Bedenken. 



