94 Absorption. Weiter verbesserte Absorptionsmessungen 



6. A. Beckeb, Absorption mittelschneller Strahlen in Lult bei 6 verschiedenen, 

 einzeln gemessenen Geschwindigkeiten, 1910251. 



Hier ist an Stelle der Kontrollelektrode zur Ermittelung der Anfangsintensität 

 eine besondere Kontrollentladungsröhre benutzt, was mögliche Störungen ausschließt "2; 

 zur Intensitätsmessung dient das Luftleitungsverfahren und zwar in genügend tiefer 

 Kammer, so daß die Korrektion 111 B 3, Gl. 10, mit S zu rechnen ist. Es wird die 

 Methode der benachbarten Dicken in Gestalt der Druckvariation benutzt, jedoch 

 sind die Messungen nur im Bereiche derjenigen Drucke ausgeführt, welche nahe kon- 

 stantes Absorptionsvermögen ergeben^^s^ ^^ also Geschwindigkeitsverlust und noch 

 nicht ganz wegabsorbierte Inhomogenität gegeneinander wirken, ohne aber als Fehler- 

 quellen einander aufzuheben. Für die Berechnung der effektiven Geschwindigkeit 

 sind (nach III B 1) die höchsten benutzten Drucke zu berücksichtigen, nämlich rund 

 500 mm Quecksilber"«. Die beim Austritt aus dem Fenster des Erzeugungsrohres 

 gemessenen Geschwindigkeiten, welche der Verfasser selbst mit dem neuen e/m-Werte 

 berechnet hat, sind daher (nach Satz 111 B 2) zu vermindern um den Geschwindigkeits- 

 verlust in einer Gesamtvorschaltung von 2'5 cm Luft bei 500 mm Quecksilberdruck und 

 0'00027 cm AI (Bedeckung der Luftleitungskammer) was zusammen O'OOIO cm AI 

 äquivalent ist. 



2") Siehe das Nähere im Abschnitt über Intensitätsabfall, IV H, Abb. 2. Der ursprüngliche 

 Geschwindigkeitsschwerpunkt ist nach den ScHMiDischen Messungen bei v = '92 angenommen, die 

 spektrale Verteilung nach Herrn v. Baeyers Aufnahmen. 



=«) Der Verfasser gibt die Schichtdicken nach Gewichten an; 0'6 mm AI = 0"162 gr/cnr. Die 

 Rückdiffusion ist nach Herrn Schmidts eigenen Messungen bei 0'4 mm bis auf 10 pc, bei 0'7 mm bis auf 

 eine Spur beendet (Fig. 3 a. a. O., 1907). 



2") Auf den Gang der Einzelwerte konnte kein Gewicht gelegt werden (vgl. Note 250), obgleich 

 derselbe dem Sinne nach ganz der Erwartung entspricht. 



"«*) Da die beiden, bei sehr verschiedenen AI-Dicken erhaltenen Punkte gut dem Gesamtlaufe 

 der Kurve sich anpassen, ist anzunehmen, daß Wellenstrahlung aus dem AI, deren Wirkung auf das 

 Meßsystem nicht eliminiert war (vgl. Note 194 a), die Resultate nicht wesentlich fälschte. Letzteres 

 entspricht auch der Erwartung nach Note 166, und man kann somit durch diese Versuche bei sehr 

 variierten Dicken auch das exponentielle Absorptionsgesetz als kontrolliert ansehen. 

 2*') Aus den Angaben in gr/cm^ des Originales (D = 2'7 gr/cni^). 

 -■"') Im Original mit (x bezeichnet. 

 "») Nach Gl. 10, wie oben angegeben (Note 241). 



"») Ermittelt mit Berücksichtigung der Geschwindigkeitsverteilung, wie oben angegeben 

 (Note 242). Die letzte Dezimalstelle ist als unsicher anzusehen, da die Daten betreffend das UrX- 

 Spektrum nicht genügen. Es könnte aus diesem Grunde selbst auch die zweite Stelle noch einen kleinen 

 systematischen Fehler enthalten. 



=") Heidelb. Akad. 1910, A 19. 

 "2) Vgl. 4, Note 239. 



-") Die Beschränkung auf dieses Druckbereich geht aus der Darstellung im Original im \'er- 

 gleich mit der vorhergehenden Arbeit desselben Verfassers (4) hervor (vgl, auch Note 231 über den ana- 

 logen Fall bei AI). Es könnte sein, daß infolgedessen die korrigierten Absorptionsvermögen, welche 

 wir oben berechnen, noch immer etwas zu groß sind, obgleich wir zur Korrektion nur die höchsten 

 benutzten Drucke berücksichtigt haben, und es ist bei Herstellung der Kurve in Taf. III auch wirklich 

 nötig gewesen, anzunehmen, daß die betreffenden fünf Punkte im Mittel etwas zu hoch liegen; es 

 hätten andernfalls den übrigen Messungen unbekannte einseilige Fehler zugeschrieben werden müssen 

 (siehe den Kurvenlauf, Taf. III). 



-'*) Ich verdanke diese Druckangabe, welche aus dem Original nicht zu ersehen ist, einer freund- 

 lichen mündlichen Mitteilung von Prof. Dr. Becker. 



