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Absorptionsmessungen in Luft bei größten Geschwindigkeiten. 



Korrektion auf wahre Intensitäten führen wir nach Gl. 10 durch^cä. Wir benutzen 

 nach dem unter III B 1 Entwickelten nur die bei genügend großen Vorschaltungen 

 erhaltenen Resultate, zu deren Auswahl die Originalveroffentlichung alle erwünschten 

 Anhaltspunkte bietet. Es kommen danach in Betracht: die 8 Messungen bei Vorschaltung 

 von 60 cm Luft und 0'06 mm AI in Tab. III des Originals und die 12 Messungen bei 

 Vorschaltung von 30 cm Luft und 0'5 mm AI in Tab. IV des Originals, beide mit 30 cm 

 Luft als Meßschicht 263 -yvir vereinigen hier jede dieser beiden Gruppen zu einem Mittel 

 («' in folgender Zusammenstellung). Die jeweils zugehörige effektive Geschwindigkeit (v) 

 ermitteln wir wieder nach dem Satz HIB 2 aus der Vorschaltdicke (3. Spalte der fol- 

 genden Zusammenstellung) und zwar wieder — wie bereits unter 5 — mit spezieller 

 Berücksichtigung des magnetischen Spektrums der Strahlenquelle. 

 Man hat dann folgendes: 



Die beiden letzten Spalten liefern die beiden in Taf. III eingetragenen Punkte"-«-'. 



Bemerkenswert ist noch, daß bei diesen Messungen an Luft mit schnellen Strahlen, 

 ganz ebenso wie bei denen unter 4 mit mittelschnellen Strahlen, ebenfalls an Luft, 

 kein anfängliches Sinken von a mit zunehmender Vorschaltdicke (bzw. zunehmendem 

 Druck der Luftschicht) bemerkbar wird^s«« — im Gegensatz zu AI, wo das Sinken von a 

 bei beiden Geschwindigkeiten deutlich hervortrat (s. 3 und 5) — , ein Umstand, der nach 

 III B 1 d als Folge des parallelen Strahleintritts und der in Luft —im Vergleich zu AI — 

 auf viel längerer Strecke verlaufenden Herstellung des Normalfalles gedeutet werden kann-«^ 



-^-) Im Original ist diese Korrektion in speziellerer Weise ausgeführt, wobei übrigens die Mit- 

 teilung der allgemeinen Methode, welche wir hier unter III B 3 gebracht haben, bereits in Aussicht 

 gestellt worden ist (Fußnote 1, S. 392 des Originals). 



'-«ä) Die ersteren Messungen entsprechen demnach der Kombination von 60 und 90 cm, die 

 letzteren der von 30 und 60 cm „Abstand" der Originaltabellen. Bei noch größeren Vorschaltdicken, 

 die auch benutzt wurden, fiel die Intensität und dadurch die Genauigkeit schon zu gering aus, als daß 

 die Mitberücksichtigung der betreffenden Werte hier hätte Gewinn bringen können. 



="»••') Diese Luftvorschaltung wäre etwas zu klein zum vollständigen Ablauf der Ruckdiffusion 

 und selbst auch zur Herstellung des Normallaufs aus dem Parallelfall. Es war jedoch hier die Strahlen- 

 quelle allseitig von Luft umgeben, was sowohl der sclmelleren Herstellung des Normaliaufes günstig 

 ist, als auch die Rückdiffusion aufhebt (vgl. Abschn. Mf, D 4 d y)- 



-") Die beiden Punkte liegen so zueinander, wie es nach dem Gesamtlaufe der Absorptionskurve 

 Taf. III zu erwarten war. Man kann dies als Bestätigung des exponentiellen Absorptionsgesetzes 

 sowohl, als auch der Geschwindigkeilsverlustkurve Taf. II in üirer Anwendung auf Luft betrachten. 



••^»") Die Versuche mit kleinen Luftschichten fielen allerdings wenig genau aus; sie ergaben aber 

 jedenfalls nur kleinere, nicht größere Absorption (z. T. sogar negative Absorption; s. Note 265). 



-"'-) Daß bei sehr schnellen Strahlen und dünnenVorschaltdicken auch die Fehlerquelle 3 (Note 191) in 

 gleichem Sinne wirkt, wurde bereits bei Frim an (a. a. O. S. 393) angemerkt. Dieselbe hat wohl auch die nega- 

 tiven Absorptionen (Note 264a) hervorgebracht, älmlich wie für feste Schichten unter VD 2g entwickelt. 



