Addilivitat der Atomeigenschaften. SpezJTeU HI^E 2c^ 103 



wie H. W. Schmidt zeigt, additiv auch die Absorptionen von Verbindungen in guter 

 Annäherung berechnen 2^", deren dieser Autor eine große Zahl in flüssigem Aggregat- 

 zustand untersucht, namenthch C-, H- und Haloidverbindungcn. Für H fügt sich der 

 hierbei zu benutzende Absorptionswert nicht der Interpolationsglcichnng, sondern er muß 

 besonders angenommen werden und zwar ist a/D, ganz wie für die langsameren Strahlen 

 bereits seit 1895 bekannt, abnorm hoch, trotz des kleinen Atomgewichts. 



ß) Herr Friman untersuchte außer CO2 und O2 6 Dämpfe, darunter Aceton (CgHgO) 

 vmd 5 haloidhaltige C-Verbindungen^»". Er findet ebenfalls wesentlich über die Massen- 

 proportionalität hinausgehende Absorptionswerte für Gl, Br, J und zwar wieder mit 

 steigendem Atomgewicht in steigendem Maße. 



Y) Im ganzen zeigen sich also in diesem Bereiche größter Geschwindigkeiten ähn- 

 liche Abweichungen von der Massenproportionalität, wie im vorher betrachteten Bereich 

 der mittleren Geschwindigkeiten (b y), d. h. die NVerte von a/ü steigen mit dem Atom- 

 gewicht. Doch scheint dies hier, bei den großen Geschwindigkeiten mit größerer 

 Regelmäßigkeit und außerdem auch in höherem Betrage stattzufinden, und namentlich 

 zeigen hier die Metalle nicht das Fehlen der Abweichungen, welches wir im Bereich der 

 mittleren Geschwindigkeiten hervorgehoben hatten. 



Man kann daher, wo bessere Kenntnis fehlt, Werte von a/D für beliebige 

 Elemente bei großen Geschwindigkeiten mittelst der Zahlen von Tab. 4 

 (Note 288) durch Interpolation nach dem Atomgewicht berechnen, geltend zunächst für 

 die dort (unterste Zeile) angegebene Geschwindigkeit; für andere hohe Geschwindigkeiten 

 kann man nach der für AI bekannten Geschwindigkeitsabhängigkeit (Taf. III) pro- 

 portional umrechnen. 



Zu bemerken ist, daß alle hier untersuchten Abweichungen von der Massenpropor- 

 tionalität der praktischen Absorptionsvermögen nach der Definition der letzteren ebenso- 

 gut allein nur der Diffusion angehören könnten als auch der Absorption, worauf wir im 

 Folgenden (F) eingehen; es zeigt sich dabei, daß sie bei den großen Geschwindigkeiten 

 in der Tat überwiegend der Diffusion angehören 2««*. 



ä»«) Die Additivität derAtomeigenschatlen den Kathode nstrahlen gegen- 

 über war nicht so neu, als es in H.W.Schmidts Veröffentlichung erscheint; sie folgte vielmehr 

 als selbstverständlich aus meinen schon viel älteren Untersuchungen (1895 und 1903) und aus den 

 Schlüssen, welche Andere, sowie ich selbst, über die Atome daraus bereits gezogen hatten und war auch 

 durch Herrn A. Beckers oben (4 b a) erwähnte Messungen an den ll-Verbinduugen schon speziell 

 bestätigt. (Die spätere eingehende Bestätigung durch J. Silbermann siehe unter bß). 



Man kann danach die Absorptionen von Verbindungen so wie die von Gemischen 

 aus denen d e r B e s t a n d t c i 1 e nach d e r M i s c h u n g s r e g e 1 berechnen. Die Rechnung ist 

 mit den Werten von a/D auszuführen, da diese die sich additiv verhaltenden absorbierenden Quer- 

 schnitte der Gewichtseinheit darstellen. 



In analoger Weise können auch Geschwindigkeitsverluste und Sekundär- 

 strahlungen additiv berechnet werden. 



-»"I Siehe die Tab. XVI a. a. O. (Ann. d. Phys. 49, S. 407), woselbst die Quotienten gegen Luft 

 als das Maßgebende zu betrachten sind. Die Absolutwerte können nach dem Luttwert (Tab. III des 

 Vorliegenden) berechnet werden. 



sooa ]r)a wir das letztere auch für die Geschwindigkeitsverluste dv/dx fanden (I C 5 a), können 

 die Abweichun gen der Abso rp t io n von der Massen propo rtion alität bei gro ßen 

 Geschwindigkeiten in erster An n äherun g auch d urch H in zuf ügung der für dv/dx 

 geltenden Faktoren, Tab. 1, zu a/D berücksichtigt werden. Das oben angegebene Verfahren, 

 mittels Tab. 4, sollte jedoch genauer sein. 



