104 Absorption. Anteil der Diffusion. 



F. Wahre Absorptionsvermögen; Konstitution der Materie. 



1. Die von uns bisher ausschließlich betrachteten praktischen Absorptionsvermögen, 

 a = aoB, welche sich auf den gewöhnlich vorliegenden Normalfall beziehen, können von 

 dem in ihnen enthaltenen Einfluß der Diffusion befreit werden, wenn man sie durch den 

 Umwegfaktor B dividiert. Man erhält dann die wahren Absorptionsvermögen a^, welche 

 die richtige Angabe für die absorbierende Querschnittssumme der Volumeneinheit dar- 

 stellen und also zu Schlüssen auf die Konstitution der Materie verwertbar sind. 



Obgleich die Ermittelung des Umwegfaktors B erst im Abschnitt über Diffusion 

 zu behandeln ist, sollte doch bereits hier auf die Frage eingegangen werden, wieviel von 

 den im Vorhergehenden (E) betrachteten Abweichungen der praktischen Absorptions- 

 vermögen vom Massenproportionalitätsgesetz auf Rechnung der wahren Absorptions- 

 vermögen zu setzen ist und wieviel nur auf die Diffusion (nämlich auf B) entfällt. Die 

 Frage ist zuerst von H. W. Schmidt bei schnellen Strahlen behandelt und mit einer 

 ersten Antwort versehen worden; jedoch war die Fehlerquelle der von ihm benutzten 

 Luftleitungsmethode aus seinen Messungen nicht eliminiert^". Führt man diese 

 Elimination sowohl bei der Absorptionsmessung als auch — soweit möglich — bei der 

 Rückdiffusionsmessung (für B) aus^»«, so zeigt sich — entgegen den Schmidt sehen 

 Resultaten — , daß ungefähr die ganze, im Vorigen unter E 4 c a betrachtete, vom 

 Atomgewicht abhängige Abweichung von der Massenproportionalität auf Rechnung der 

 Diffusion fällt, wonach die wahren Absorptionsvermögen bei den großen Geschwindig- 

 keiten ziemlich nahe massenproportional wären. 



Es liegt also — für die schnellen Strahlen — hier dasselbe Verhältnis vor, wie 

 bei den Geschwindigkeitsverlusten (vgl. IC 5a), wo wir ebenfalls fanden, daß die Ab- 

 weichungen von der Massenproportionalität in der Hauptsache dem im Normalfall hinzu- 

 tretenden Umwegfaktor, also der Diffusion zugehören. Der Nachweis hiervon war dort 

 direkt (aus den DANYSzschen Beobachtungen) vorhanden; im gegenwärtigen Fall der 

 Absorption ist der Schluß nur indirekt und aus unvollkommenen Beobachtungen 

 gezogen, jedoch sehen wir, daß die beiden Schlüsse einander stützen. 



Faßt man die gesamte bisherige, allerdings unsichere Kenntnis vom Umweg- 

 faktor B bei mittelschnellen und schnellen Strahlen zusammen (VII E 3) 

 und vereinigt sie mit der hier zusammengestellten Kenntnis der praktischen Absorptions- 

 vermögen OL derselben Strahlen (E4b,c), so zeigt sich — in Verfeinerung des soeben 

 angegebenen Resultats — , daß das Verhältnis ao/D=a/BD, d. i. der wahre absorbierende 

 Querschnitt der Masseneinheit mit steigendem Atomgewicht sinkt, imd zwar stark von 

 H zu He und fortgesetzt, wenn auch weit schwächer, bis zu Au^»'; das Sinken ist 

 stärker für mittlere als für große Geschwindigkeiten. Das Produkt aus «q/D und dem 



2»M Vgl. E 2 und 4 c, besonders auch Note 288. 



2"-) Siehe den Abschnitt über Diffusion, VII E 2. 



2"') Die Geschwindigkeitsverluste bei Parallelfall in der Massenei n hei t , 

 (dv/dXo)/D = (dv/dx)/BD, zeigen sich dagegen, soweit ersichtlich, bei den tiöchsten Gescluvindigt^eiten, ein 

 wenig steigend mit dem Atomgewiclit (vgl. Note 1-54). 



Zu bemerken ist, daß der Umwegfaktor bei vielen Elementen, wie z.B. II, He, bisher über- 

 haupt noch nicht gemessen ist und also zu diesen Umrechnungen auf den Parallelfall nur nach dem 

 Atomgewicht interpoliert werden konnte (siehe VII E 3). 



