Intensitätsabfall. Spez. Teil IV. 109 



Abschnitt IV: Intensitätsabfall. 



(Dazu die Tafeln IV, V, VI und Textabbildungen 1, 2 u. 3. 



Die Definition der Intensität haben wir bereits im allgemeinen Teil voraus- 

 geschickt (IV, s. auch II Gl); sie ist demnach im Vorliegenden stets als Elektronenzahl 

 pro sek. und cm^ zu verstehen, aufgefangen an senkrecht zur Strahlrichtung gestellter 

 Fläche, derart, daß sie auch Relativmaß der von den Strahlelektronen getragenen 

 (negativen) Stromdichte ist. 



Soll die im Innern eines Mediums herrschende Intensität nach unserer Definition 

 gemessen werden, so würde prinzipiell ein dünner isolierender (nicht absorbierender, 

 z. B. von Vakuum erfüllter) Schnitt senkrecht zur Strahlrichtung durch das Medium 

 zu legen und die hinter dem Schnitt ankommende Elektronenmenge elektrometrisch 

 (oder auf sonstigem Wege) zu messen sein. Für die Intensitätsmessung im Vakuum gilt 

 dasselbe, nur ist der isolierende Schnitt überflüssig; es kann an seine Stelle die auffan- 

 gende Fläche eines Vakuumkäfigs treten. 



Wir setzen in den graphischen Darstellungen die Anfangsintensität stets = 1. 



A. Behandlungsweise des Problems. 



1. Absorption und Diffusion. — Wir betrachten in der hier durchgeführten ersten 

 Annäherung die Wirkungen der Absorption und der Diffusion auf den Intensitätsverlauf 

 in gewissem Sinne gesondert. Die Möglichkeit hiervon wird im Abschnitt über Diffusion 

 (VIID4da) eingehend nachgewiesen. Die Annäherung ist praktisch gut brauchbar, 

 und die bisherigen experimentellen Untersuchungen gehen nach Umfang und Genauig- 

 keit bei weitem noch nicht über sie hinaus^"^. 



Die Wirkung der Absorption ist durch das exponentielle Absorptionsgesetz ge- 

 geben. Dabei enthält der praktische Absorptionskoeffizient a=Bao bereits diejenige 

 Mitwirkung der Diffusion einbegriffen, welche in innerer Wegverlängerung infolge der 

 Strahlkrümmimgen liegt und welche im Normalfall unter allen Umständen vorhanden 

 ist, so daß es überflüssig wäre, sie gesondert in Betracht zu ziehen. Liegt der Parallel- 

 fall vor, was aber immer nur auf beschränkten Strecken (xj) vorkommen kann, so ersetzt 

 man a durch an. 



Als Wirkungen der Diffusion sind dann nur mehr gesondert zu berücksichtigen: 



a) die Besonderheiten, welche an Grenzflächen verschiedener Medien auftreten 

 (siehe E), und 



b) die seitliche Ausbreitung der Strahlenbündel (siehe G). 



2. Schutzringprinzip. — Im Innern eines ausgedehnten Mediums, fern v<in Grenz- 

 flächen, und bei genügend breitem Strahlenbündel, fern von dessen Rändern, fallen die 

 beiden soeben genannten Wirkungen der Diffusion wog, und es gilt daher allein das ein- 



'»2) Vgl. den Allg. Teil, IV. 



