110 Intensitatsabfall. V erwirklich ung des breiten^^ndels^ 



fache Absorptionsgesetz. Obgleich nämhch die Diffusion stets Elektronen seitlich aus 

 dem geradlinigen Strahlenbündel heraustreten läßt, mit welchem das Absorptionsgesetz 

 rechnet, wodurch sie verhindert werden, zur Auffangefläche zu kommen, so wird dieser 

 Verlust an Intensität doch genau kompensiert durch gleichgroßen Zuwachs an Inten- 

 sität infolge der Hinlenkung von Elektronen aus der Umgebung des betrachteten Bün- 

 dels zum Eintritt in dasselbe durch eben die Diffusion, falls nur Umgebung und Bündel 

 die gleiche Strahlung enthalten. Man sieht dies ohne Weiteres aus Symmetriegründen 

 ein. Jedes tangential zur Strahlrichtung stehende Flächenelement, herausgegriffen aus 

 der seitlichen Begrenzung des zyhndrischen oder konischen Strahlraumes, der zwischen 

 Quelle und Auffangefläche liegt, empfängt von beiden Seiten her gleich viele in seitlicher 

 Bewegung begriffene Elektronen, sobald nur Elektronendichte, Richtungsverteilungä*'^ 

 und Geschwindigkeit der Elektronen auf beiden Seiten des Flächenelements gleich sind. 

 Das Letztere wird für alle Flächenelemente der Begrenzung des betrachteten Bündels der 

 Fall sein, wenn dasselbe allseitig von der Quelle bis zur Auffangefläche in genügender 

 Breite von einem Räume umgeben ist, der dieselbe Strahlung empfängt und dasselbe 

 Medium enthält. Ein solcher Raum wirkt also als Schutzring gegen denjenigen Ein- 

 fluß der Diffusion, welcher in schmalen Bündeln infolge der seitlichen Ausbreitung 

 eintritt. 



Die nötige Breite des Schutzrings ist gegeben durch die zum Medium und zur Ge- 

 schwindigkeit gehörige Rückdif fusionsdicke Xm; denn diese Dicke hat die Bedeutung 

 der größten, noch merklich vorkommenden Amplitude der Hin- und Hergänge der Elek- 

 tronen bei ihrer diffusen Durchsetzung des Mediums^"*. Oft genügt auch ein wesenthch 

 schmälerer Schutzring; in jedem Falle belehrt hierüber am besten die Probe: es darf 

 Variation der Breite des Schutzrings keinen merklichen Einfluß auf die Intensität an 

 der Auffangefläche haben. 



Wir nennen die Tatsache, daß ein Umgebungsraum von der angegebenen Beschaf- 

 fenheit die Berücksichtigung der unter Ib genannten seitlichen Ausbreitung überflüssig 

 macht, das Schutzringprinzip^"^ Ein mit Schutzring umgebenes Strahlenbündel nennen 

 wir auch kurz ein „breites Bündel", da es praktisch wie unendlich breit sich verhält. 



Gültigkeitsgrenzen. — Nicht nur für den Schutzring, sondern auch an den 

 unter la genannten Grenzflächen kommt die zum Medium und zur Strahlgeschwindigkeit 

 gehörige Rückdiffusionsdicke Xm in Betracht, derart, daß jederzeit besondere Vorsicht 

 nötig ist bei Anwendung aller unserer Intensitätsgleichungen, sobald Abmessungen 

 eine Rolle spielen, die kleiner sind als diese Dicke Xm^"^. 



Man hat in solchen Fällen die Einzelbahnen der Elektronen zu überlegen, worüber 

 Abschnitt VII Auskunft gibt, um zu sehen, ob die Voraussetzungen der Gleichungen 

 noch erfüllt sind^"'. Analog sind auch die Gleichungen der geometrischen Optik nur 



'03) Vgl. Richtungsverteilungsfläche, VII F2. 



ä»«) Vgl. VII F6a. 



^o^) Das Prinzip war bereits bei meinen ersten Absorptionsmessungen erkannt und benutzt 

 (siehe Ann. d. Phys. u. Ch. :>(>, S. 256, 257, 1895). Dasselbe in Anwendung auf optisch trübe Medien 

 siehe Heidelb. Akad. 1914, A. 13, S. 7. 



"•«) Zahlenwerte für xm siehe unter VII F4. 



™') Ein Beispiel hierzu siehe in Note 637 und VII E2a (zur Korrektion rj dort). 



